Реализация - граничное условие
Cтраница 2
Не останавливаясь на изготовлении моделей ( технология изготовления сравнительно проста), перейдем к реализации граничных условий. [16]
Понятия скалярного и векторного магнитных потенциалов с равным успехом применяются при моделировании магнитных полей, хотя реализация граничных условий при использовании этих двух понятий существенно различна. Для решения задач с учетом индуцированных токов понятие векторного магнитного потенциала является вообще единственно приемлемым, и при этом уравнение Пуассона должно быть заменено уравнением теплопроводности. [17]
Понятия скалярного и векторного магнитных потенциалов с равным успехом применяются при моделировании магнитных полей, хотя реализация граничных условий при использовании этих двух понятий существенно различна. Для решения задач с учетом индуцированных токов понятие векторного магнитного потенциала является вообще единственно приемлемым, и при этом уравнение Пуассона должно быть заменено аналогичным уравнением теплопроводности. [18]
 |
Зависимость между безразмерной величиной [ ( ( J-ijoo / H-i - l ] и критерием Био.| Оценки приближенности решения. [19] |
Однако применение решения при граничных условиях третьего рода ( Bi oo) для определения коэффициентов теплопроводности и температуропроводности встречает большие трудности в реализации граничных условий. [20]
 |
Узел соединения дискретного элемента с электропроводной бумагой. [21] |
Считалось, что второй прием более эффективный при моделировании постоянных, а первый - переменных во времени граничных условий, однако наиболее целесообразным является использование в обоих случаях комбинированного метода реализации граничных условий III рода ( гл. VII), когда Ra выполняется в виде двух составляющих: одной, состоящей из полосок электропроводной бумаги ( непосредственно стыкуется с границей модели - непрерывный подвод), и второй, представляющей собой дискретное переменное сопротивление, которое может меняться в процессе решения. Такая реализация граничных условий III рода устраняет искажения, вызываемые в поле потенциалов дискретностью подвода граничных условий и в то же время позволяет эффективно решать задачи теплопроводности с изменяющимися во времени коэффициентами теплообмена. [22]
Материал, изложенный в этой главе, показывает, насколько сложные проблемы возникают перед исследователем, решающим нелинейные задачи теплопроводности как в части организации моделирующей среды, так и в части реализации граничных условий, особенно нелинейных. [23]
За неимением лучшего, при изготовлении реального сопла обычно используется конечный участок профиля сопла бесконечной длины, а выбор положения входного сечения определяется требованиями к степени равномерности потока на выходе из сопла, ибо именно там, в конце концов, проявятся погрешности реализации граничного условия на входе. [24]
 |
Вычисления вблизи границы. [25] |
Описанный подход можно рассматривать как дополнение к методу, основанному на решении задачи Римана между параметрами во внутренней ячейке и на бесконечности, так как последний метод приводит к ошибочным результатам как раз в случае указанного поведения собственных значений. Реализация граничных условий, основанных на решении в форме волн Римана, для уравнений газовой динамики и магнитной гидродинамики будет описана ниже в соответствующих главах. [26]
Элементы массива GAM ( I, J) задаются равными постоянной Дарси, кроме значений внутри дамбы, где элементы GAM ( I, J) полагаются нулевыми для моделирования непроницаемого материала. Реализация граничных условий в этом примере простая. [27]
Часть схемы, предназначенная для интегрирования основной системы дифференциальных уравнений и получения переменной в произвольной сечении T ( x t) t содержит два сумматора-интегратора, сумматор и инвертор. Лля реализации граничных условий и внутреннего источника тепла в данной задаче используются два интегратора, сумматор и инвертор. [28]
На граничных поверхностях, кроме того, имеется полная возможность задавать граничные условия первого, второго или третьего рода. Для реализации граничных условий второго рода задается определенная мощность электрического нагревателя поверхности, а при задании граничных условий третьего рода между поверхностью и нагревателем или охлаждающим теплоносителем вводится слой дополнительного термического сопротивления, моделирующий коэффициент внешней теплоотдачи. Довольно удобным метод теплового моделирования является и для экспериментального исследования процессов нестационарной теплопроводности с радиационными граничными условиями. [29]
 |
Контрольный объем у левой AIP ( 1J И подобные коэффи-граннцы циенты через AIP ( 1. [30] |
Страницы: 1 2 3