Режим - обтекание
Cтраница 2
Могут возникнуть режимы обтекания, когда головная волна в своей наиболее интенсивной части будет детонационной волной, а затем, не вырождаясь в детонацию Чепмена-Жуге, на конечном расстоянии от тела расщепится на ударную волну и отходящий от нее фронт медленного горения. [16]
 |
Индуктивная скорость в вертикальном полете, определяемая по импульсной теории. [17] |
Поскольку такие режимы обтекания физически невозможны, в рамках импульсной теории не существует приемлемого решения для умеренных ( - 2иВ С V 0) скоростей снижения. Прямая V и О соответствует идеальной авторотации ( Р 0) и находится посреди диапазона, в котором импульсная теория неприемлема. [18]
Ниже рассматриваются названные режимы обтекания и соответствующие им распределения давления применительно к крылу, являющемуся важнейшей частью самолета. [19]
Следовательно, режим обтекания частиц ламинарный, если режим течения раствора также ламинарный. [20]
Следовательно, режим обтекания трубы субкритический. [21]
Последовательная смена режимов обтекания профиля при переходе скорости набегающего потока от дозвуковой к сверхзвуковой наблюдается и при симметричном обтекании тел вращения. При этом вследствие того, что стесняющее действие тела вращения при той же форме его меридианного сечения, что и у профиля, проявляется слабее ( поток имеет возможность растекаться от оси тела во все стороны), нижнее критическое число Маха для тела вращения будет большим, а верхнее критическое число Маха ( если оно существует) - меньшим, чем для профиля. [22]
 |
Зависимость коэффициента сопротивления от критерия Рейнольдса при обтекании шарообразной частицы потоком газа или жидкости. [23] |
Имеются три режима обтекания шарообразной частицы. [24]
Наличие таких режимов обтекания V-образных крыльев свидетельствует о том, что в коническом течении на сфере имеет место аналогия с плоскими сверхзвуковыми течениями газа [8], в которых потери полного давления в прямом скачке превышают потери полного давления в системе косой-прямой скачки. Заметим, что в расчетах всплывание точки Ферри наблюдается тогда, когда числа Маха невозмущенного потока, нормального к коническому лучу, проходящему через тройную точку Т маховской конфигурации ударных волн, Мп 1.5. Именно при таких числах Маха согласно данным [8] коэффициент восстановления полного давления в системе косой-прямой скачки превышает коэффициент восстановления полного давления в прямом скачке. [26]
Если в стоксовом режиме обтекания массо - и теплообмен в псевдопластических средах протекает быстрее, а в дилатант-ных медленнее, чем в ньютоновских жидкостях, то при больших значениях критерия Re наблюдается обратный эффект. [27]
Если в стоксовом режиме обтекания массо-и теплообмен в псевдопластических средах протекает быстрее, а в дилатантных медленнее, чем в ньютоновских жидкостях, то при больших значениях критерия Re наблюдается обратный эффект. [28]
Если в стоксовом режиме обтекания массо - и теплообмен в псевдопластических средах протекает быстрее, а в дилатантных медленнее, чем в ньютоновских жидкостях, то при больших значениях критерия Re наблюдается обратный эффект. [29]
Переходный и турбулентный режимы обтекания требуют большей детализации, так как они характеризуются высоким темпом изменения коэффициента теплоотдачи. [30]
Страницы: 1 2 3 4