Cтраница 2
В этой главе мы увидели, что яК - взаимодействия могут быть успешно описаны в терминах пиона, нуклона, изобары и мезона, рассматриваемых как элементы модели. Такая феноменология количественно объясняет большинство эмпирических данных при низких и промежуточных энергиях. Результаты настоящей главы, относящиеся к описанию системы TtN, указывают на то, что перечисленные адронные степени свободы также являются неотъемлемыми элементами моделей, объясняющих природу взаимодействия пионов в ядрах. [16]
Как мы видели в этой главе, если хорошо известна температурная зависимость коэффициентов диффузии, то возможно полное феноменологическое описание всех процессов неизотермической диффузии, включая и термодиффузию, без привлечения каких-либо дополнительных экспериментальных данных. Но точное и надежное определение температурной зависимости коэффициентов диффузии возможно лишь на основе измерений, выполненных в широком температурном интервале. Поэтому для практического применения результатов настоящей главы очень важны измерения коэффициентов диффузии газов при высоких температурах. Нами был предложен для этой цели простой и удобный метод квазистационарной диффузии через капилляр. [17]
Мы увидим, что многие результаты настоящей главы почти непосредственно применимы к транзистору и другим сложным приборам. [18]
Мы используем метод производящих функций и получим желаемые результаты методом разложения на простые дроби, изложенным в § 4 гл. Все эргодиче-ские свойства конечных цепей, доказанные в гл. XV, также следуют из результатов настоящей главы. [19]
В первом случае движущемуся телу сообщается энергии больше, чем отнимается у него. Во втором случае, наоборот, от движущегося тела отнимается больше энергии, чем передается ему. Таким образом, результаты настоящей главы можно обобщить, применяя их в сложных случаях к любому числу взаимодействующих тел и любому числу внешних сил. [21]
Формула Пуазейля применима только для ламинарных течений жидкости. Ламинарным называется такое течение, когда жидкие частицы движутся вдоль устойчивых траекторий. При достаточно больших скоростях ламинарное течение становится неустойчивым, хаотичным и переходит в так называемое турбулентное течение. При этом основные уравнения гидродинамики остаются в силе, но большинство результатов настоящей главы должно быть подвергнуто ревизии. [22]