Результат - данная глава
Cтраница 1
Результаты данной главы сводятся к следующему. [1]
Сопоставим результаты данной главы, где решались задачи оптимизации помех, с некоторыми результатами гл. [2]
Отметим, что большинство результатов данной главы были получены совсем недавно: в течение последнего десятилетия. [3]
Рассмотрим одно из возможных применений результатов данной главы, а именно исследуем такой важ-ный случай, когда возмущения, действующие на систему, описываемую функционально-дифференциальным уравнением (1.1), носят импульсный характер. [4]
В ее доказательстве находят применение многие результаты данной главы, а также иллюстрируется важный метод теории моделей - метод минимальных множеств. [5]
Из теоремы 1.7 о связи между характеристиками роста и распределения значений n - значных алгеброидных функций и целых кривых и из результатов данной главы непосредственно вытекают соответствующие утверждения для n - значных алгеброидных функций. Эти утверждения будем формулировать в виде теорем с указанием соответствующего факта для целых кривых, из которого они следуют. [6]
Рассмотрение перечисленных систем уравнений позволяет продемонстрировать некоторые специфические черты уравнений динамики твердого деформируемого тела, которые не встречались в предыдущих главах. Результаты данной главы могут быть применены также для решения других гиперболических систем уравнений динамики твердого деформируемого тела, которые здесь либо не упомянуты вообще, либо упоминаются достаточно кратко. [7]
Хотя существуют эвристические аргументы разного типа, помогающие выбрать за основу гипотезу подобия строгих критериев пока не дано. Поэтому результаты данной главы, как и результаты предыдущей главы, посвященной теории Ландау, остаются недоказанными предположениями. Однако предсказания статической гипотезы подобия иногда являются более общими, чем предсказания теории Ландау. Однако, так как гипотеза подобия приводит к функциональным соотношениям между показателями в критической точке ( см. соотношения между показателями, которые приводились выше), число независимых показателей в критической точке оказывается ограниченным. Кроме предсказания соотношений между показателями в критической точке, гипотеза подобия дает некоторые предсказания о виде уравнения состояния. И те, и другие предсказания статической гипотезы подобия подтверждаются множеством экспериментальных работ. [8]
Применению результатов данной главы посвящена гл. [9]
Широко распространенный метод анализа процесса циклизации при сшивании полимеров, основанный на исследовании зависимости критических условий гелеобразования от разбавления системы, базируется на представлении о неизменных размерах клубка. Однако, как показывают результаты данной главы, это неверно и необходимо учитывать изменение размеров клубка, а следовательно, и концентрации собственных звеньев макромолекулы при различных концентрациях полимера. Это замечание имеет, по-видимому, более общее значение, и его необходимо иметь в виду и для других способов формирования сетчатого полимера. [10]
 |
Пример предварительного искажения. [11] |
В приведеннном примере все нули передачи находятся в бесконечности. В более общем случае передаточная функция, соответствующая четырехполюснику без потерь с активной иа-грузкой, может иметь конечные нули, содержащиеся в четном или нечетном полиноме числителя. Таким образом, предварительно искаженная функция не может быть реализована в виде четырехполюсника без потерь с активной нагрузкой, а должна быть реализована как цепь R, L, С более общего типа в соответствии с результатами данной главы. [12]
Эта глава посвящена обоснованию гипотезы о полноте волновых операторов. Опишем сначала методы, применяемые для исследования непрерывного спектра оператора энергии в стационарном формализме. В этой части результаты данной главы пересекаются с результатами, главы II, где мы действовали в рамках нестационарного подхода. Наряду с этими вопрбсами продолжим здесь исследование кулоновской задачи - вычислим ядра оператора рассеяния для заряженных частиц и опишем их свойства. В конце главы мы проверим, что ядра волновых операторов, полученные на основе стационарного формализма, совпадают с ядрами нестационарных волновых операторов (1.22) или (1.25) в зависимости от характера парных взаимодействий. [13]
Наличие потока жидкости, как уже говорилось в разделе 3.2.4, приводит к ориентации директора за счет момента, вызванного трением. Этот момент действует дополнительно к диэлектрическому и флексо-электрическому моментам. Поэтому все явления, рассмотренные в предыдущей главе, в явном или неявном виде включены в более сложные электрогидродинамические процессы. Главное, что отличает результаты данной главы от предыдущей - это учет электропроводности. [14]
Страницы: 1