Cтраница 3
В оператор цикла можно входить только через заголовок цикла, поэтому передача управления какому-либо оператору внутри цикла невозможна. Результат действия оператора перехода к метке, находящейся внутри оператора цикла, не определен, если оператор перехода также не находится в этом операторе цикла. [31]
Оператор перехода, ведущий в оператор цикла. Результат действия оператора перехода, стоящего вне оператора цикла и обращающегося к метке внутри оператора цикла, не определен. [32]
В оператор цикла можно входить только через заголовок цикла, поэтому передача управления какому-либо оператору внутри цикла невозможна. Результат действия оператора перехода к метке, находящейся внутри оператора цикла, не определен, если оператор перехода также не находится в этом операторе цикла. [33]
Оператор Р по определению переставляет только переменные г и s, но не квантовые числа л, а. Первое равенство (33.16) означает результат действия оператора Д второе учитывает антисимметрию волновой функции, а третье получается из первого выражения функции Ф перестановкой обеих четверок аргументов, относящихся к каждому электрону в отдельности. Возможность такой перестановки для любой функции очевидна, потому что безразлично, какой из электронов считать первым, какой - вторым. [34]
Члены в квадратных скобках суть обычные операторы кинетической энергии, периодического потенциала и спин-орбитального взаимодействия. Последние два члена появляются как результат действия кинетического оператора на часть блоховской функции в виде плоской волны. Наличие выражения Hzk2j2m0 предполагает параболичность обеих зон в отсутствие k р-взаимодействия. Из соображений симметрии следует, что экстремумы зон в решетке типа NaCl находятся в точках Г ( ООО), L ( lll), X ( 100) зоны Бриллюэна. Во всех точках зоны существует двукратное крамерсовское вырождение. В халькогенидах свинца оба экстремума находятся в точке L и двукратно вырождены. Минимумы зоны проводимости отделены энергетически от обеих зон точки L, что существенно упрощает расчеты. [35]
Прежде, чем перейти к описанию различных состояний фотона, кратко остановимся на вопросе о четности состояния. Чтобы выяснить, каким может быть результат действия оператора Р на некоторую волновую функцию Ф, подействуем им на i / j дважды. [36]
Это множество называют областью определения оператора. Множество функций, которые получаются в результате действия оператора на функции, принадлежащие 25, называют областью значений оператора. [37]
Так как для нечетных состояний ЧГ ( тг, п) - 0, рассматриваемый нами гамильтониан (4.63) не приводит к появлению нечетных состояний бифононов. Это следует непосредственно из того, что результат действия оператора ангармонизма, содержащегося в гамильтониане (4.63), на нечетные волновые функции бифонона равен нулю. [38]
Так как для нечетных состояний ( п, т) - О, рассматриваемый нами гамильтониан ( 13) не приводит к появлению нечетных состояний бифононов. Это следует непосредственно из того, что результат действия оператора энгармонизма, содержащегося в гамильтониане ( 13), на нечетные волновые функции бифонона равен нулю. [39]
Важную роль играют такие состояния ( Ф - функции), действие на которые оператора физической величины сводится к умножению Ф на константу. Они называются собственными функциями оператора, а получающиеся в результате действия оператора константы - его собственными значениями. [40]
TjV получается ( с точностью до нормирующего множителя) в результате действия операторов рождения частиц ( я) на В. [41]
Дальнейшее развитие области применения принципа Вольтерра дано в работах Ю. Н. Работнова ( 1948, 1966), М. И. Розовского ( 1951), С. Отметим, что основная трудность применения этого принципа заключается в определении результатов действия операторов Вольтерра, так как единого метода для такого определения пока не имеется. [42]
Предположим, что имеется правило, по которому вектору и ставится во взаимно однозначное соответствие некоторый вектор у. Про это говорят, что вектор о получается из вектора и в результате действия оператора А. [43]
Если в какой-либо системе число электронов с положительными и отрицательными спинами одинаково, то, очевидно, результат действия оператора S2 на собственную функцию такой системы должен равняться нулю. [44]
Таким образом, введены уже две разновидности общего интегрального представления (2.2.34) для правила действия оператора линейного объекта. Существенным отличием представления (2.2.51) от разложения с использованием весовой функции состоит в том, что для определения с помощью (2.2.51) результата действия оператора А на входную функцию u ( t) необходимо предварительно получить разложение u ( t) в интеграл Фурье. Поэтому представление оператора с помощью частотной характеристики удобно лишь в тех случаях, когда входная функция достаточно просто разлагается в интеграл Фурье. [45]