Как мы уже видели в предыдущем разделе, в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов. Чтобы ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Кан Р.N. Физическое металловедение Выпуск 1


Как мы уже видели в предыдущем разделе, в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов. Чтобы найти статистику, пригодную для описания электронов в металле, мы должны применить основные принципы статистической механики к системе, обладающей следующими свойствами: 1) частицы подчиняются квантовой механике и потому неразличимы; 2) частицы удовлетворяют принципу Паули, так что состояние, характеризуемое квантовым числом, описывающим электрон в кристалле, и спиновым квантовым числом ms 1 / 2, может быть занято лишь одним электроном. Поскольку мы имеем дело с системой, в 1 см3 которой содержится очень большое число электронов, то из принципа Паули следует, что даже в низшем энергетическом состоянии системы должно существовать много состояний с большими квантовыми числами. Это положение сильно отличается от статистики Больцмана, в которой многие частицы могут иметь одну и ту же энергию и импульс, и в наинизшем энергетическом состоянии энергия всех частиц может быть равной нулю.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Как мы уже видели в предыдущем разделе,  в квантовой механике необходимо учитывать неразличимость электронов.  Чтобы найти статистику,  пригодную для описания электронов в металле,  мы должны применить основные принципы статистической механики к системе,  обладающей следующими свойствами:  1) частицы подчиняются квантовой механике и потому неразличимы;  2) частицы удовлетворяют принципу Паули,  так что состояние,  характеризуемое квантовым числом,  описывающим электрон в кристалле,  и спиновым квантовым числом ms 1 / 2,  может быть занято лишь одним электроном.  Поскольку мы имеем дело с системой,  в 1 см3 которой содержится очень большое число электронов,  то из принципа Паули следует,  что даже в низшем энергетическом состоянии системы должно существовать много состояний с большими квантовыми числами.  Это положение сильно отличается от статистики Больцмана,  в которой многие частицы могут иметь одну и ту же энергию и импульс,  и в наинизшем энергетическом состоянии энергия всех частиц может быть равной нулю.