Простая модель обтекания клина при сверхзвуковой скорости, изображенная на фиг. Гэддом [26] для физического объяснения ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа
Выдержка из книги
Чжен N.N.
Отрывные течения Том 1
Простая модель обтекания клина при сверхзвуковой скорости, изображенная на фиг. Гэддом [26] для физического объяснения явления. На этой фигуре S и R обозначают соответственно точки отрыва и последующего присоединения. Нарастание пограничного слоя зависит от интенсивности положительного градиента давления, действующего на пограничный слой, а распределение давления определяется простой волной сжатия, обусловленной утолщением пограничного слоя. Теплопередача оказывает влияние на равновесие между этими двумя процессами. При охлаждении стенки выше области взаимодействия, несмотря - на постоянное давление, профиль скорости становится более полным, а пограничный слой более тонким, как показано на фиг.
![Простая модель обтекания клина при сверхзвуковой скорости, изображенная на фиг. Гэддом [26] для физического объяснения явления. На этой фигуре S и R обозначают соответственно точки отрыва и последующего присоединения. Нарастание пограничного слоя зависит от интенсивности положительного градиента давления, действующего на пограничный слой, а распределение давления определяется простой волной сжатия, обусловленной утолщением пограничного слоя. Теплопередача оказывает влияние на равновесие между этими двумя процессами. При охлаждении стенки выше области взаимодействия, несмотря - на постоянное давление, профиль скорости становится более полным, а пограничный слой более тонким, как показано на фиг.](/pic/0134690HCDrGsk0048178274.png)