Предположим, наконец, что все атомы, находящиеся в плоскости, перпендикулярной к оси Oz, испускают волны с одинаковыми фазами ф ( г); иными словами, ср ( /) зависит только от г, а от х и у не зависит. При выполнении перечисленных условий поле, создаваемое атомами, расположенными в какой-либо плоскости г const, подобно полю в случае дифракции монохроматической волны, падающей параллельно оси Oz на экран с отверстием в виде прямоугольника со сторонами а и Ь: роль вторичных волн Френеля в дифракционной задаче играют теперь реальные волны, испускаемые атомами, которые расположены в пределах этого отверстия, - поперечного сечения источника плоскостью г const. На рис. 40.2 показано одно из таких сечений.
