Выдержка из книги
Сборник О.С.
Проблема пограничного слоя и вопросы теплопередачи
Соответствующая формула получается и для хе. Тогда безразмерные области влияния и подъема ( обе отнесены к длине пластины) вместе с Re t - - s / a будут стремиться к нулю. С помощью формулы ( 33) можно очень легко перейти от решения вязкой задачи к решению невязкой задачи. Если приравнять нулю коэффициент вязкости, то в фиксированной точке длины L пластины область подъема уменьшается по закону 3 / а [ Аоо / ( А при этом всегда постоянно); толщина вытеснения пограничного слоя при этом стремится к нулю. В конце концов толщина вытеснения пограничного слоя и область подъема становятся настолько малыми, что их практически можно принять равными нулю. При расчете не слишком длинного участка ( порядка толщины пограничного слоя) это приводит к тому, что компонента и скорости потока не постепенно растет от нуля на стенке до значения во внешнем потоке, а непосредственно на стенке скачкообразно изменяется от нуля до величины во внешнем потоке. Компонента и на стенке также равна нулю. При больших Rez, результаты работ [25] и [26] хорошо согласуются с нашим асимптотическим представлением ( 33), если в последнем опустить температурные множители.
![Соответствующая формула получается и для хе. Тогда безразмерные области влияния и подъема ( обе отнесены к длине пластины) вместе с Re t - - s / a будут стремиться к нулю. С помощью формулы ( 33) можно очень легко перейти от решения вязкой задачи к решению невязкой задачи. Если приравнять нулю коэффициент вязкости, то в фиксированной точке длины L пластины область подъема уменьшается по закону 3 / а [ Аоо / ( А при этом всегда постоянно); толщина вытеснения пограничного слоя при этом стремится к нулю. В конце концов толщина вытеснения пограничного слоя и область подъема становятся настолько малыми, что их практически можно принять равными нулю. При расчете не слишком длинного участка ( порядка толщины пограничного слоя) это приводит к тому, что компонента и скорости потока не постепенно растет от нуля на стенке до значения во внешнем потоке, а непосредственно на стенке скачкообразно изменяется от нуля до величины во внешнем потоке. Компонента и на стенке также равна нулю. При больших Rez, результаты работ [25] и [26] хорошо согласуются с нашим асимптотическим представлением ( 33), если в последнем опустить температурные множители.](/pic/0700893saiqZRX0039192008.png)