Выдержка из книги
Халфин И.Ш.
Воздействие волн на морские нефтегазопромысловые сооружения
Строгое решение нелинейной задачи сложения двух систем плоских гармонических волн с амплитудами аг и а2, частотами со1 и со2 распространяющихся в одном направлении в идеальной несжимаемой тяжелой жидкости ограниченной глубины Н, было развито Б. А. Дугиновым методом последовательных приближений Стокса [21 ] вплоть до членов второго порядка. Горизонтальная проекция орбитальной скорости, так же как в известном решении Стокса для регулярных волн конечной высоты [ см. формулы (2.20) - (2.22) ], включает стоксово течение. Как показано Б. А. Дугиновым, кинематические характеристики группы волн определяются суперпозицией кинематических характеристик двух составляющих систем волн.
![Строгое решение нелинейной задачи сложения двух систем плоских гармонических волн с амплитудами аг и а2, частотами со1 и со2 распространяющихся в одном направлении в идеальной несжимаемой тяжелой жидкости ограниченной глубины Н, было развито Б. А. Дугиновым методом последовательных приближений Стокса [21 ] вплоть до членов второго порядка. Горизонтальная проекция орбитальной скорости, так же как в известном решении Стокса для регулярных волн конечной высоты [ см. формулы (2.20) - (2.22) ], включает стоксово течение. Как показано Б. А. Дугиновым, кинематические характеристики группы волн определяются суперпозицией кинематических характеристик двух составляющих систем волн.](/pic/1784637cAeHLpB0048563464.png)