В левой части уравнения (1.41) сгруппированы члены, характеризующие причины возникновения движения пены, т.е. движущие силы, ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Иванов С.П. Расчет средств пенного пожаротушения


В левой части уравнения (1.41) сгруппированы члены, характеризующие причины возникновения движения пены, т.е. движущие силы, в то время как в правой его части - характеризующие сопротивление этому движению. Уравнение (1.41) интересно тем, что, по существу, определяет соотношение деформаций по трем взаимно перпендикулярным направлениям при радиально-сим-метричном течении пены. Из уравнения неразрывности следует, что алгебраическая сумма скоростей деформаций в радиальном и вертикальном направлениях равна ей по величине и противоположна по направлению. Однако найти каждую из них в отдельности уравнение неразрывности течения не позволяет. В наиболее простых случаях деформации материалов этот вопрос обычно легко решается. Например, при одноосном растяжении нити из изотропного идеально пластического материала ее деформации в двух взаимно перпендикулярных поперечных направлениях одинаковы, а модуль каждой из них равен половине осевой деформации нити. Распространить подобный подход на движение элементарного кольцевого слоя пены можно только в том случае, когда скорость тангенциальной деформации однородна по всему объему пены. Однако на практике такое условие никогда не соблюдается. Скорость деформации пенного слоя возле пенослива на несколько порядков может превышать скорость деформации периферийных слоев пены. В результате неоднородной деформации произвольно выбранный элементарный кольцевой слой пены оказывается зажатым между двумя соседними слоями, которые, в свою очередь, взаимодействуют со своими соседями.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

В левой части уравнения (1.41) сгруппированы члены,  характеризующие причины возникновения движения пены,  т.е. движущие силы,  в то время как в правой его части  -  характеризующие сопротивление этому движению.  Уравнение (1.41) интересно тем,  что,  по существу,  определяет соотношение деформаций по трем взаимно перпендикулярным направлениям при радиально-сим-метричном течении пены.  Из уравнения неразрывности следует,  что алгебраическая сумма скоростей деформаций в радиальном и вертикальном направлениях равна ей по величине и противоположна по направлению.  Однако найти каждую из них в отдельности уравнение неразрывности течения не позволяет.  В наиболее простых случаях деформации материалов этот вопрос обычно легко решается.  Например,  при одноосном растяжении нити из изотропного идеально пластического материала ее деформации в двух взаимно перпендикулярных поперечных направлениях одинаковы,  а модуль каждой из них равен половине осевой деформации нити.  Распространить подобный подход на движение элементарного кольцевого слоя пены можно только в том случае,  когда скорость тангенциальной деформации однородна по всему объему пены.  Однако на практике такое условие никогда не соблюдается.  Скорость деформации пенного слоя возле пенослива на несколько порядков может превышать скорость деформации периферийных слоев пены.  В результате неоднородной деформации произвольно выбранный элементарный кольцевой слой пены оказывается зажатым между двумя соседними слоями,  которые,  в свою очередь,  взаимодействуют со своими соседями.