Спектр парамагнитного резонанса в общем случае имеет довольно сложный вид. Он состоит из линий, обусловленных ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Абрагам А.N. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том1


Спектр парамагнитного резонанса в общем случае имеет довольно сложный вид. Он состоит из линий, обусловленных различными электронными переходами, каждая из которых в свою очередь может быть разделена на ряд линий вследствие взаимодействия с ядерным моментом. Значения магнитных полей, при которых наблюдаются эти линии, определяются частотой приложенного излучения, а при наличии анизотропии они зависят также от ориентации внешнего магнитного поля относительно кристаллических осей. Измерение спектра, наблюдаемого при различных частотах и ориентациях, дает огромное количество данных, не имеющих большого смысла, пока не найдена их простая интерпретация. Решение этой проблемы заключается в использовании спинового гамильтониана, форму которого часто можно угадать на основе рассмотрения симметрии кристалла, если нельзя получить его из теории. Спиновый гамильтониан содержит относительно немного членов; он дает то преимущество, что можно полностью описать экспериментальные данные, если задать величину коэффициентов его членов и направления соответствующих осей относительно кристаллических осей при наличии анизотропии. Когда имеются детальные кристаллографические данные относительно парамагнитного иона и его окружения в кристалле, часто оказывается возможным сконструировать модель и получить спиновый гамильтониан путем детального рассмотрения проблемы, как описано в гл. Вообще доступная информация обычно недостаточна для получения большего, чем грубая оценка величины различных членов.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Спектр парамагнитного резонанса в общем случае имеет довольно сложный вид. Он состоит из линий, обусловленных различными электронными переходами, каждая из которых в свою очередь может быть разделена на ряд линий вследствие взаимодействия с ядерным моментом. Значения магнитных полей, при которых наблюдаются эти линии, определяются частотой приложенного излучения, а при наличии анизотропии они зависят также от ориентации внешнего магнитного поля относительно кристаллических осей. Измерение спектра, наблюдаемого при различных частотах и ориентациях, дает огромное количество данных, не имеющих большого смысла, пока не найдена их простая интерпретация. Решение этой проблемы заключается в использовании спинового гамильтониана, форму которого часто можно угадать на основе рассмотрения симметрии кристалла, если нельзя получить его из теории. Спиновый гамильтониан содержит относительно немного членов; он дает то преимущество, что можно полностью описать экспериментальные данные, если задать величину коэффициентов его членов и направления соответствующих осей относительно кристаллических осей при наличии анизотропии. Когда имеются детальные кристаллографические данные относительно парамагнитного иона и его окружения в кристалле, часто оказывается возможным сконструировать модель и получить спиновый гамильтониан путем детального рассмотрения проблемы, как описано в гл. Вообще доступная информация обычно недостаточна для получения большего, чем грубая оценка величины различных членов.