Дефект массы такой классической жидкой капли с постоянной плотностью и равномерным распределением заряда в малой ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Бете Г.N. Элементарная теория ядра


Дефект массы такой классической жидкой капли с постоянной плотностью и равномерным распределением заряда в малой степени соответствует реальному положению. Согласно этой модели, в наиболее устойчивых ядрах не должно быть протонов, и для них Z 0 и Л N, где N - число нейтронов. В действительности же в легких ядрах, для которых значение кулоновской энергии невелико, наблюдается тенденция к равному числу нейтронов и протонов. Поэтому к выражению для M ( A Z) мы добавим член ( называемый энергией симметрии), который дает наибольшую связь при равных Л и Z и будет меняться в зависимости от N - Z простейшим симметричным образом, именно квадратично. Высшие моменты количества движения имеют небольшое значение, так как они соответствуют большему расстоянию между двумя нуклонами. Для частиц с противоположно направленными спинами такое относительное движение всегда возможно. Но две частицы с параллельными спинами благодаря принципу Паули могут взаимодействовать в симметричном состоянии только в том случае, когда один из нуклонов является протоном, а другой - нейтроном. Чем больше пар разных нуклонов, тем больше связь, соответствующая пространственно-обменным силам. Если число протонов равно числу нейтронов, то число таких пар будет максимальным.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Дефект массы такой классической жидкой капли с постоянной плотностью и равномерным распределением заряда в малой степени соответствует реальному положению. Согласно этой модели, в наиболее устойчивых ядрах не должно быть протонов, и для них Z 0 и Л N, где N - число нейтронов. В действительности же в легких ядрах, для которых значение кулоновской энергии невелико, наблюдается тенденция к равному числу нейтронов и протонов. Поэтому к выражению для M ( A Z) мы добавим член ( называемый энергией симметрии), который дает наибольшую связь при равных Л и Z и будет меняться в зависимости от N - Z простейшим симметричным образом, именно квадратично. Высшие моменты количества движения имеют небольшое значение, так как они соответствуют большему расстоянию между двумя нуклонами. Для частиц с противоположно направленными спинами такое относительное движение всегда возможно. Но две частицы с параллельными спинами благодаря принципу Паули могут взаимодействовать в симметричном состоянии только в том случае, когда один из нуклонов является протоном, а другой - нейтроном. Чем больше пар разных нуклонов, тем больше связь, соответствующая пространственно-обменным силам. Если число протонов равно числу нейтронов, то число таких пар будет максимальным.