Особым является ансамбль так называемых локализованных t, характеризуемый тем, что каждая из частиц связана с ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Смирнова Н.А. Методы статистической термодинамики в физической химии


Особым является ансамбль так называемых локализованных t, характеризуемый тем, что каждая из частиц связана с опре-участком в пространстве, примером чего могут служить атомы в кристаллической решетке. Рассматривая их движения как колебания около положений равновесия ( узлов), получаем систему локализованных осцилляторов. Если осцилляторы будем считать независимыми, придем к задаче о распределении их по одночастичным состояниям ( колебательным уровням), набор которых для всех атомов одинаков. Формально и в этом случае рассматриваем распределение частиц по ячейкам, как это делалось для идеалиного газа. Однако локализованные частицы теряют свою равноправность в ансамбле, поскольку отличаются по положению в пространстве. Для кристалла одночастичные волновые функции оказываются приписанными к определенным узлам, и состояние ансамбля в целом задается состояниями ( волновыми функциями) определенных узлов. Обмен частицами между узлами при. Локализованные частицы выступают как различимые ( хотя в действительности различают не частицы, а узлы), и квантовый подсчет числа состояний дает тот же результат, что и классический.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Особым является ансамбль так называемых локализованных t,  характеризуемый тем,  что каждая из частиц связана с опре-участком в пространстве,  примером чего могут служить атомы в кристаллической решетке.  Рассматривая их движения как колебания около положений равновесия ( узлов),  получаем систему локализованных осцилляторов.  Если осцилляторы будем считать независимыми,  придем к задаче о распределении их по одночастичным состояниям ( колебательным уровням),  набор которых для всех атомов одинаков.  Формально и в этом случае рассматриваем распределение частиц по ячейкам,  как это делалось для идеалиного газа.  Однако локализованные частицы теряют свою равноправность в ансамбле,  поскольку отличаются по положению в пространстве.  Для кристалла одночастичные волновые функции оказываются приписанными к определенным узлам,  и состояние ансамбля в целом задается состояниями ( волновыми функциями) определенных узлов.  Обмен частицами между узлами при.  Локализованные частицы выступают как различимые ( хотя в действительности различают не частицы,  а узлы),  и квантовый подсчет числа состояний дает тот же результат,  что и классический.