Согласно теории парциальных волн Бриллуэна на узкие стенки прямоугольного волновода, параллельные оси z, падает плоская ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Барыбин А.А. Справочник по теоретическим основам радиоэлектроники Т 1


Согласно теории парциальных волн Бриллуэна на узкие стенки прямоугольного волновода, параллельные оси z, падает плоская волна так, что вектор Н наклонен, а вектор Е перпендикулярен оси волновода и параллелен узкой стенке. В силу граничных условий на идеально проводящей узкой стенке суммарный вектор напряженности электрического поля падающей и отраженной волн равен нулю. Над отражающей поверхностью образуются стоячие волны. Узлы напряженности электрического поля расположены в плоскостях х const, параллельных отражающей плоскости и удаленных от нее на расстояния, кратные целому числу А / 2 sin a. Вторая, идеально отражающая поверхность, совмещенная с плоскостью узлов напряженности электрического поля, не изменит структуру поля в пространстве, ограниченном двумя идеально проводящими плоскостями. Таким образом, между двумя идеально проводящими плоскостями, установленными друг от друга на расстоянии a Я / 2 sin a, могут распространяться электромагнитные волны вдоль оси z вследствие многократного отражения. Следовательно, по волноводу могут распространяться только волны короче определенной длины волны Хцрню 2a, которую называют критической длиной волны.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Согласно теории парциальных волн Бриллуэна на узкие стенки прямоугольного волновода, параллельные оси z, падает плоская волна так, что вектор Н наклонен, а вектор Е перпендикулярен оси волновода и параллелен узкой стенке. В силу граничных условий на идеально проводящей узкой стенке суммарный вектор напряженности электрического поля падающей и отраженной волн равен нулю. Над отражающей поверхностью образуются стоячие волны. Узлы напряженности электрического поля расположены в плоскостях х const, параллельных отражающей плоскости и удаленных от нее на расстояния, кратные целому числу А / 2 sin a. Вторая, идеально отражающая поверхность, совмещенная с плоскостью узлов напряженности электрического поля, не изменит структуру поля в пространстве, ограниченном двумя идеально проводящими плоскостями. Таким образом, между двумя идеально проводящими плоскостями, установленными друг от друга на расстоянии a Я / 2 sin a, могут распространяться электромагнитные волны вдоль оси z вследствие многократного отражения. Следовательно, по волноводу могут распространяться только волны короче определенной длины волны Хцрню 2a, которую называют критической длиной волны.