Такое рассмотрение предполагает также, что член магнитного сверхтонкого взаимодействия велик по сравнению с другими членами ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Абрагам А.N. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов Том1


Такое рассмотрение предполагает также, что член магнитного сверхтонкого взаимодействия велик по сравнению с другими членами в (3.77), поскольку при диагонализации основной части этого взаимодействия мы поступили так же, как в § 8 настоящей главы; но тогда разрешены переходы с Дть 0, на положение которых не влияют ( в первом порядке) ни ядерный электрический квадрупольный член, ни ядерное зеемановское взаимодействие с внешним полем. Очевидно, во втором порядке будут иметься смещения [ ( AL) 2 / hv ], но обычно в экспериментах по электронному спиновому резонансу они оказываются несущественными, хотя могут играть важную роль в экспериментах по ДЭЯР, где точность намного выше. Для ядер со спином f / 2 электрический квадрупольный член Pjj - может быть сравним с AL в этом случае переходы с AmL ф О могут иметь заметную интенсивность, и это напоминает ситуацию, рассмотренную в § 9, но теперь сверхтонкая структура оказывается более сложной, поскольку вовлекается целый ряд ядер. Другая возможность - сверхтонкая структура от лигандов довольно мала, так что величина AL сравнима с ядерным зеемановским членом или меньше его. Для этой ситуации нужен свой подход, который мы приводим ниже.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Такое рассмотрение предполагает также, что член магнитного сверхтонкого взаимодействия велик по сравнению с другими членами в (3.77), поскольку при диагонализации основной части этого взаимодействия мы поступили так же, как в § 8 настоящей главы; но тогда разрешены переходы с Дть 0, на положение которых не влияют ( в первом порядке) ни ядерный электрический квадрупольный член, ни ядерное зеемановское взаимодействие с внешним полем. Очевидно, во втором порядке будут иметься смещения [ ( AL) 2 / hv ], но обычно в экспериментах по электронному спиновому резонансу они оказываются несущественными, хотя могут играть важную роль в экспериментах по ДЭЯР, где точность намного выше. Для ядер со спином f / 2 электрический квадрупольный член Pjj - может быть сравним с AL в этом случае переходы с AmL ф О могут иметь заметную интенсивность, и это напоминает ситуацию, рассмотренную в § 9, но теперь сверхтонкая структура оказывается более сложной, поскольку вовлекается целый ряд ядер. Другая возможность - сверхтонкая структура от лигандов довольно мала, так что величина AL сравнима с ядерным зеемановским членом или меньше его. Для этой ситуации нужен свой подход, который мы приводим ниже.