Выдержка из книги
Мигдал А.Б.
Фермионы и бозоны в сильных полях
Для легких ядер ( R - - б) такой макроскопический подход не годится. Как показано в [25], в этом случае пионная неустойчивость ( как функция плотности нуклонов) наступает сначала для состояний с нулевым угловым моментом. При вычислении поляризационного оператора пионов, вместо интегрирования по импульсам нуклонных состояний ( как это делалось в бесконечной системе), производилось суммирование по квантовым числам нуклона в сферическом ядре и определялось значение константы gf gc, при котором наступает неустойчивость. В средних и тяжелых ядрах получаются приблизительно те же значения ge, что и в бесконечной системе.
![Для легких ядер ( R - - б) такой макроскопический подход не годится. Как показано в [25], в этом случае пионная неустойчивость ( как функция плотности нуклонов) наступает сначала для состояний с нулевым угловым моментом. При вычислении поляризационного оператора пионов, вместо интегрирования по импульсам нуклонных состояний ( как это делалось в бесконечной системе), производилось суммирование по квантовым числам нуклона в сферическом ядре и определялось значение константы gf gc, при котором наступает неустойчивость. В средних и тяжелых ядрах получаются приблизительно те же значения ge, что и в бесконечной системе.](/pic/3562689dXXiVAs0028276719.png)