Выдержка из книги
Шальников А.Н.
Физика низких температур
Бом и Пайнс [129, 130] показали, что дальне / действующая часть ку-лононского взаимодействия приводит к когерентному движению электронов, которое может быть представлено как плазменные колебания. Последние обладают столь высокой частотой, что обычно но возбуждены. Остается короткодействующее кулононскоо взаимодействие между отдельными электронами. В объединенном коллективном движении электронов и ионов имеются высокочастотные формы движения, соответствующие плазменным колебаниям некоторого электронного газа, и низкочастотные, соответствующие продольным колебаниям решетки. Выражения, полученные для элек-тронно-фононного взаимодействия и частоты колебаний, почти эквивалентны результатам, найденным методом самосогласованного поля Хартри. Коллективный подход неприменим к фононам с короткой длиной волны, для которых, по-видимому, более удовлетворительна формулировка Накаджимы. Как показал Фрелих, для исключения электропио-фононного взаимодействия из гамильтониана можно применять каноническое преобразование, при этом остается лишь взаимодействие между электронами, которое соответствует тому, которое было выведено методами теории возмущений. Если электроино-фопопноо взаимодействие велико, то указанная операция но применима лишь для небольшого числа членов с малыми энергетическими знаменателями. При вычислении матричного элемента взаимодействия и колебательных частот эти члены не существенны, но в случае сверхпроводимости они важны. Так как эти члены нельзя рассмотреть методами теории возмущений, они оказывают сильное влияние па волновые функции.
![Бом и Пайнс [129, 130] показали, что дальне / действующая часть ку-лононского взаимодействия приводит к когерентному движению электронов, которое может быть представлено как плазменные колебания. Последние обладают столь высокой частотой, что обычно но возбуждены. Остается короткодействующее кулононскоо взаимодействие между отдельными электронами. В объединенном коллективном движении электронов и ионов имеются высокочастотные формы движения, соответствующие плазменным колебаниям некоторого электронного газа, и низкочастотные, соответствующие продольным колебаниям решетки. Выражения, полученные для элек-тронно-фононного взаимодействия и частоты колебаний, почти эквивалентны результатам, найденным методом самосогласованного поля Хартри. Коллективный подход неприменим к фононам с короткой длиной волны, для которых, по-видимому, более удовлетворительна формулировка Накаджимы. Как показал Фрелих, для исключения электропио-фононного взаимодействия из гамильтониана можно применять каноническое преобразование, при этом остается лишь взаимодействие между электронами, которое соответствует тому, которое было выведено методами теории возмущений. Если электроино-фопопноо взаимодействие велико, то указанная операция но применима лишь для небольшого числа членов с малыми энергетическими знаменателями. При вычислении матричного элемента взаимодействия и колебательных частот эти члены не существенны, но в случае сверхпроводимости они важны. Так как эти члены нельзя рассмотреть методами теории возмущений, они оказывают сильное влияние па волновые функции.](/pic/3642829NcEO22A0020171392.png)