Изложенный в предыдущем параграфе простой эмпирический прием, оказавшийся пригодным для расчета сопротивления трения в турбулентном ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Лойцянский Л.Г. Издание 4


Изложенный в предыдущем параграфе простой эмпирический прием, оказавшийся пригодным для расчета сопротивления трения в турбулентном пограничном слое на пластине с характерными для нее гладкими профилями скоростей в сечениях слоя, станет недостаточным при появлении нового фактора - обратного перепада давления. При одном взгляде на семейство кривых, показанное на рис. 260, можно сразу заметить характерное для диффузорного участка пограничного слоя возникновение деформации профилей скорости, все более и более ярко выраженной при приближении к точке отрыва. Отрыв турбулентного пограничного слоя располагается гораздо ниже по потоку от начала диффузорной области - точки минимума давления - чем отрыв ламинарного пограничного слоя. Физически это объясняется тем, что турбулентное трение между отдельными жидкими слоями внутри пограничного слоя значительно интенсивнее, чем трение в ламинарном пограничном слое; при прочих равных условиях это усиливает увлечение внешним потоком пристеночной жидкости и приводит к затягиванию отрыва. Аналогичным объяснением служит большая заполненность турбулентных профилей скорости по сравнению с урезанными ламинарными профилями, что имеет следствием перераспределение кинетической энергии в сторону ее увеличения в пристеночных слоях и является причиной затягивания отрыва. Ламинарный пограничный слой, как правило, отрывается в небольшом по сравнению с турбулентным слоем удалении от точки минимума давления. Большая продольная протяженность диффузорной области турбулентного пограничного слоя и сравнительно с ламинарным слоем значительное удаление точки отрыва от точки минимума давления служит одной из причин трудности теоретического предсказания расположения точки отрыва на поверхности тела.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Изложенный в предыдущем параграфе простой эмпирический прием,  оказавшийся пригодным для расчета сопротивления трения в турбулентном пограничном слое на пластине с характерными для нее гладкими профилями скоростей в сечениях слоя,  станет недостаточным при появлении нового фактора  -  обратного перепада давления.  При одном взгляде на семейство кривых,  показанное на рис. 260,  можно сразу заметить характерное для диффузорного участка пограничного слоя возникновение деформации профилей скорости,  все более и более ярко выраженной при приближении к точке отрыва.  Отрыв турбулентного пограничного слоя располагается гораздо ниже по потоку от начала диффузорной области  -  точки минимума давления - чем отрыв ламинарного пограничного слоя.  Физически это объясняется тем,  что турбулентное трение между отдельными жидкими слоями внутри пограничного слоя значительно интенсивнее,  чем трение в ламинарном пограничном слое;  при прочих равных условиях это усиливает увлечение внешним потоком пристеночной жидкости и приводит к затягиванию отрыва.  Аналогичным объяснением служит большая заполненность турбулентных профилей скорости по сравнению с урезанными ламинарными профилями,  что имеет следствием перераспределение кинетической энергии в сторону ее увеличения в пристеночных слоях и является причиной затягивания отрыва.  Ламинарный пограничный слой,  как правило,  отрывается в небольшом по сравнению с турбулентным слоем удалении от точки минимума давления.  Большая продольная протяженность диффузорной области турбулентного пограничного слоя и сравнительно с ламинарным слоем значительное удаление точки отрыва от точки минимума давления служит одной из причин трудности теоретического предсказания расположения точки отрыва на поверхности тела.