Рассмотрим теперь количественные аспекты метода МПА с помощью гипотетического эксперимента. Предположим, что в поле камеры ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа
Выдержка из книги
Поуп М.N.
Электронные процессы в органических кристаллах Т2
Рассмотрим теперь количественные аспекты метода МПА с помощью гипотетического эксперимента. Предположим, что в поле камеры МПА-установки между двумя заряженными пластинами вносится небольшой микрокристалл. Частица, несущая соответствующий положительный или отрицательный избыточный заряд, тормозится и повисает в электрическом поле. Взвешенная частица освещается светом, вызывающим фотоэмиссию. Это приводит к изменению зарядового состояния частицы, что создает необходимость изменения напряженности поля между пластинами для поддержания равновесия. Эмитированные электроны, сталкиваясь с молекулами газа, заполняющего камеру, интенсивно рассеиваются. В большинстве случаев используется азот, упругое рассеяние на молекулах которого для кинетических энергий электронов меньше 1эВ, типичных для этих экспериментов, намного превосходит сечение неупругого рассеяния. Этот процесс был подробно рассмотрен Онзагером [52] и детально обсуждается в разд. Однако необходимо отметить, что имеется существенное различие между случаем нейтральной молекулы в конденсированной фазе, рассмотренным Онзагером, и процессом в кристаллите. При ионизации у молекулы появляется положительный заряд, равный по величине заряду электрона, в то время как у микрокристалла до эмиссии электрона уже имеется большой заряд. Более того, заряд кристаллита может быть отрицательным и, следовательно, эмитируемый электрон отталкивается от него. В этом случае электрон, эмитированный из отрицательно заряженной частицы, будет вести себя так же, как при эмиссии в вакуум, а процесс будет подчиняться пороговому соотношению, справедливому для большинства молекулярных кристаллов ( см. разд.
![Рассмотрим теперь количественные аспекты метода МПА с помощью гипотетического эксперимента. Предположим, что в поле камеры МПА-установки между двумя заряженными пластинами вносится небольшой микрокристалл. Частица, несущая соответствующий положительный или отрицательный избыточный заряд, тормозится и повисает в электрическом поле. Взвешенная частица освещается светом, вызывающим фотоэмиссию. Это приводит к изменению зарядового состояния частицы, что создает необходимость изменения напряженности поля между пластинами для поддержания равновесия. Эмитированные электроны, сталкиваясь с молекулами газа, заполняющего камеру, интенсивно рассеиваются. В большинстве случаев используется азот, упругое рассеяние на молекулах которого для кинетических энергий электронов меньше 1эВ, типичных для этих экспериментов, намного превосходит сечение неупругого рассеяния. Этот процесс был подробно рассмотрен Онзагером [52] и детально обсуждается в разд. Однако необходимо отметить, что имеется существенное различие между случаем нейтральной молекулы в конденсированной фазе, рассмотренным Онзагером, и процессом в кристаллите. При ионизации у молекулы появляется положительный заряд, равный по величине заряду электрона, в то время как у микрокристалла до эмиссии электрона уже имеется большой заряд. Более того, заряд кристаллита может быть отрицательным и, следовательно, эмитируемый электрон отталкивается от него. В этом случае электрон, эмитированный из отрицательно заряженной частицы, будет вести себя так же, как при эмиссии в вакуум, а процесс будет подчиняться пороговому соотношению, справедливому для большинства молекулярных кристаллов ( см. разд.](/pic/39671745dRCkGa0013247392.png)