Отсюда следует, что ю с 0 j О, однако величины coi0 очень малы по сравнению с их значениями в зоне реакции, так что уравнение ( 13) выполняется приближенно с некоторой точностью. Уравнение ( 13) будет справедливо для любой исходной смеси, в которой волны детонации и горения могут распространяться достаточно длительное время. Следовательно, уравнение ( 13) фактически не накладывает на начальные условия существенных ограничений и в дальнейшем оно будет исключено из системы определяющих уравнений. Если бы задача была сформулирована как задача о распространении волн в горючей смеси с заданными свойствами, то уравнение ( 13) даже не потребовалось бы. Применение уравнений Ренкина - Гюгонио. Уравнения ( 1), ( 6) - ( 9), ( 12) и ( 15) представляют собой независимые соотношения, связывающие характеристики течения перед и за волной. Если все характеристики течения перед волной ( включая v0) известны, то при помощи этих N - - 5 уравнений могут быть определены характеристики течения за волной УСО, рт, РЖ, TOO, и Yioa. В то время как состав и термодинамические характеристики исходной смеси в эксперименте могут регулироваться, скорость распространения волны L O не может быть задана непосредственно. Ее величина зависит от значений других характеристик смеси. В стандартном эксперименте смесь заданного состава поджигается в трубе и измеряется скорость распространения волны горения вдоль трубы. Отсюда следует, что при расчетах целесообразно так записать определяющие уравнения, чтобы величина v0 не содержалась в возможно большем числе уравнений.
