Рассматривая возможности осуществления ядерных реакций под действием заряженных частиц, следует иметь в виду еще одно ... - Большая Энциклопедия Нефти и Газа



Выдержка из книги Гольданский В.И. Новые элементы в периодической системе Д И Менделеева Издание 2


Рассматривая возможности осуществления ядерных реакций под действием заряженных частиц, следует иметь в виду еще одно обстоятельство. Потеряв энергию при таких ионизирующих столкновениях, заряженные частицы останавливаются и превращаются, захватив электроны, в нейтральные атомы. Пробег заряженных частиц в веществе оказывается поэтому весьма мал. Так, например, пробег в сйинце протонов с энергией 11 8 Мэв, равной высоте барьера, составляет всего 0 5 мм, а протонов с энергией 40 Мэв - 5 мм; еше гораздо меньше пробег а-частиц, равный для энергии 21 8 Мэв ( высота барьера) около 0 13 мм свинца, а для энергии 40 Мэв - 0 4 мм. Поэтому толщина мишени, в которой осуществляются ядерные реакции заряженных частиц, оказывается весьма малой, да к тому же по мере проникновения в эту мишень заряженные частицы быстро теряют энергию и выходят под барьер электростатического отталкивания, отчего сечение резко падает. Нейтроны малой энергии - тепловые и так называемые резонансные ( с энергией порядка электрон-вольт), захват которых ядрами приводит к возбуждению определеных ядерных уровней, взаимодействуют с ядрами весьма эффективно. При этом наиболее распространен так называемый радиационный захват таких нейтронов - ядерные реакции типа МА ( п, ) MA V с испусканием ч - квантов.

(cкачать страницу)

Смотреть книгу на libgen

Рассматривая возможности осуществления ядерных реакций под действием заряженных частиц, следует иметь в виду еще одно обстоятельство. Потеряв энергию при таких ионизирующих столкновениях, заряженные частицы останавливаются и превращаются, захватив электроны, в нейтральные атомы. Пробег заряженных частиц в веществе оказывается поэтому весьма мал. Так, например, пробег в сйинце протонов с энергией 11 8 Мэв, равной высоте барьера, составляет всего 0 5 мм, а протонов с энергией 40 Мэв - 5 мм; еше гораздо меньше пробег а-частиц, равный для энергии 21 8 Мэв ( высота барьера) около 0 13 мм свинца, а для энергии 40 Мэв - 0 4 мм. Поэтому толщина мишени, в которой осуществляются ядерные реакции заряженных частиц, оказывается весьма малой, да к тому же по мере проникновения в эту мишень заряженные частицы быстро теряют энергию и выходят под барьер электростатического отталкивания, отчего сечение резко падает. Нейтроны малой энергии - тепловые и так называемые резонансные ( с энергией порядка электрон-вольт), захват которых ядрами приводит к возбуждению определеных ядерных уровней, взаимодействуют с ядрами весьма эффективно. При этом наиболее распространен так называемый радиационный захват таких нейтронов - ядерные реакции типа МА ( п, ) MA V с испусканием ч - квантов.