Померон
Cтраница 1
Померон, вероятно, представляет исключение из этого правила. [1]
Почему померон должен иметь такой исключительный статус - совершенно не ясно. Некоторые правдоподобные причины этого, следующие из динамики, обсуждаются в разд. XR 0 9 ГэВ2, так что любые резонансноподобные петли, генерируемые помероном в (7.1.7), должны иметь очень медленное вращение фазы и должны быть расположены на большом расстоянии друг от друга. [2]
Обмен помероном возможен не только в процессах упругого рассеяния, но и в так называемых квазиупругих процессах 1 2 - - - 3 4, где частица 3 имеет те же квантовые числа, что и частица 1, а 4 - те же, что и 2, например nN - - шУ ( 1 / 2), где N ( 1 / 2) - барионный резонанс с / 1 / 2, и поэтому все такие процессы должны иметь примерно постоянные полные сечения. Однако существует несколько эмпирических правил, которые ограничивают константы связи частиц с помероном. [3]
Если рассматривать померон как обычную частицу, то диаграмма рис. 11.1, б соответствует всего-навсего процессу Р 2 - X, где Pv - виртуальный померон, тогда как М - полная энергия данного процесса. [4]
С другой стороны, если померон Р присоединяется посредством f, то резонансы должны быть дуальны R, а Р дуален фону, как это изображено на рис. 10.28, в. Однако эта диаграмма содержит замкнутую петлю и поэтому при обычном рассмотрении должна быть исключена. [5]
 |
Вклад, который дает диаграмма 6, в оптическую теорему Мюллера ( ср. [6] |
Лидирующая траектория k должна быть помероном, однако при ah ( 0) 1 падение в (11.2.14) с увеличением М2 является слишком медленным. [7]
 |
Дифракционная модель, в которой входящие частицы возбуждаются с помощью обмена Р, становясь новой ( файрболом с большой массой, которая затем распадается на обычные частицы. [8] |
Модель содержит три диаграммы с обменом помероном ( рис. 11.1), в которых налетающие частицы возбуждаются для того, чтобы образовать новые или файрболы, которые затем распадаются на частицы, наблюдаемые в конечном состоянии. Ясно, что это позволяет воспроизвести эффект лидирующей частицы. Предполагается, что три диаграммы складываются некогерентным образом. [9]
Конечнб, для процессов, в которых обмен помероном Р не возникает, имеет силу (7.1.6) и необходима только одна компонента. [10]
 |
Различные упорядочения для процесса К р - - К п р ( все частицы показаны как входящие в предположении об отсутствии экзотических спариваний. [11] |
Кроме того, необходимо устранить обмен Р - полюсом, так как померон отсутствует в простых дуальных моделях. [12]
Следовательно, а, - 1 и амплитуда, которая получилась, не может преобладать над вкладом от многократного обмена помероном. [13]
Если рассматривать померон как обычную частицу, то диаграмма рис. 11.1, б соответствует всего-навсего процессу Р 2 - X, где Pv - виртуальный померон, тогда как М - полная энергия данного процесса. [14]
Поскольку замкнутая струна не имеет концов, то она может не нести кварков, и таким образом имеет квантовые числа вакуума и может ассоциироваться с помероном. Тот факт, что ее пересечение равно 2, а не единице, приводит к другой трудности, однако если пересечение обычных реджеонов можно положить равным а ( 0) 1 / 2, то померон имел бы в этом случае пересечение равное единице, как этого хотелось бы. В пределе нулевого наклона померенная теория поля приводит к гравитону. [15]
Страницы: 1 2 3