V-скорость

Cтраница 4

Для качественной фотосъемки дно канала следует покрыть черной тканью или черной бумагой, которая может удерживаться на месте с помощью стеклянной пластины. Время экспозиции не должно быть ни слишком большим, ни слишком малым; можно воспользоваться надежным правилом: QD / 8V, где б - выдержка, сек; D - поперечный размер оптического препятствия; V-скорость воды ( см. Ш, гл. [46]

Области торможения, выявленные яркими полосами флюоресцирующего порошка. Воздух протекает по кольцевому каналу между стеклянной трубкой диаметром 50 8 мм и стальным стержнем диаметром 25 4 мм, снабженными турбулизаторами в виде колец из проволоки диаметром 2 16мм, расположенных с шагом 12 7 мм. В результате завихрений флюоресцирующий порошок собирается в зоне торможения непосредственно за каждым турбулизатором. [47]

Для качественной фотосъемки дно канала следует покрыть черной тканью или черной бумагой, которая может удерживаться на месте с помощью стеклянной пластины. Время экспозиции не должно быть ни слишком большим, ни слишком малым; можно воспользоваться надежным правилом: 0 - D / 8V, где 8 - выдержка, сек; D - поперечный размер оптического препятствия; V-скорость воды ( см. Ц ], гл. [48]

ОттоЛилиентальсо своим хвоста, по одному или по два за каж-первым планером. дое крыло, а 6 - 8 человек За две ве. [49]

Работа винта зависит также от формы лопасти. Рассмотрим на рис. 16& силы, действующие на элемент лопасти. Здесь v-скорость поступательного-движения винта, юг - окружная скорость вращения, v0 - равнодействующая этих скоростей и р - угол между этой равнодействующей и плоскостью вращения. Элемент лопасти дает, подобно несущей поверхности, подъемную силу Р и сопротивление Q в направлениях, перпендикулярном и параллельном скорости встречного потока воздуха. [50]

Моды непрерывного спектра представляют собой возмущения ф-ции распределения частиц плазмы в виде микроскопич. Ач, где v-скорость частиц микропотока, являющаяся свободным параметром. [51]

Характерным для научного творчества Сен-Венана является то, что он никогда не удовлетворялся получением общего решения: вычисляя таблицы и строя диаграммы, он неизменно стремился представить свои результаты в таком виде, чтобы ими без труда можно было пользоваться в практических применениях. Например, на рис. 128 приводится диаграмма, по которой можно вычислить напряжение сжатия на конце стержня, находящегося в соприкосновении с ударяющим телом. На этой диаграмме I обозначает длину стержня, а-скорость звука вдоль стержня, V-скорость ударяющего тела. Три представленные на диаграмме кривые соответствуют трем различным значениям отношения г веса стержня к весу ударяющего тела. [52]

При данных условиях задачи имеется мало быстрых электронов, способных возбудить или ионизовать атом, так что потеря энергии этими электронами после возбуждения атомов не изменит функции распределения медленных электронов. При этом предположении интеграл столкновений для сферически симметричной части функции распределения имеет вид / ст ( / 0) - VH / O. Здесь частота неупругого столкновения электрона с атомами VH Маизя ( v), где Na-плотность атомов, v-скорость электрона, стн - полное сечение возбуждения и ионизации атома электронным ударом. Мы считаем, что плотность электронов мала, так что возбужденный атом успевает вернуться в основное состояние или уйти на стенки до следующего столкновения с электроном. [53]

По горизонтали откладываются длины участков 1 ъ и / гз. По вертикали откладывается время. Из начальной точки 0 проводится наклонная линия под углом р к горизонтали ctg ( p f, где v-скорость распространения волны в линии. [54]

Если наблюдаемое время жизни велико ( или велико тянущее поле), то уже нельзя пренебрегать эффектом вытягивания носителей из образца этим полем и следует ввести поправки к измеряемому времени жизни. Однако решение уравнении ( 1) и без этого члена само по себе громоздко, поэтому желательно избежать усложнения задачи и вместо введения полевого члена ввести в решение ( 1) поправку ( справедливую при малых значениях тянущего поля Е0), которая учитывала бы уход носителей через один из контактов. Так как тянущее поле приложено вдоль оси z, то число носителей, оставшихся в образце в момент времени t, будет пропорционально ( z0 - aZ) e - ( / o, где v-скорость дрейфа носителей в тянущем поле. [55]

Прохождение заряженных частиц через газ ведет к образованию ионных пар, состоящих из тяжелого положительного иона и отрицательного электрона. Отсюда следует, что ионизация тем меньше, чем больше скорость и чем меньше заряд. Приближенно ионизация на единицу пути ( удельная ионизация) меняется прямо пропорционально е2 и обратно пропорционально г2, где е-заряд и v-скорость заряженной частицы. [56]

В цикле Карно имеются адиабатные процессы. В схеме с двумя сферами ( малой черной и большой отражающей) мы можем представить себе адиабатный процесс происходящим с расширяющейся внешней сферой и на время процесса окружаем малую сферу тоже малой сферой с отражающими поверхностями. Представим себе элемент расширяющей сферы, к-рый можно принять за плоский. В начале движения элемента нек-рая волна достигает его, к концу времени dt достигнет элемента та волна, которая вначале находится на расстоянии от начального положения плоскости, равном ( v - vjdt, где v-скорость распространения волн, а г - скорость движения элемента. Следовательно все волны, находящиеся на отрезке АВ ( v - vjdt, попадут на элемент во время его движения. [57]

Образование зон при работе ионитного фильтра.| Фронты фильтрования и выходные кривые в ионообменных фильтрах. [58]

В определенный момент времени зона нулевой концентрации достигает нижней границы слоя и происходит проскок ионов в фильтрат. Это обычно служит сигналом для отключения фильтра на регенерацию. Распределение концентраций на этом участке носит название фронта фильтрования. Вид кривой фронта фильтрования может изменяться при перемещении его по слою. CHcx i 0, где v-скорость перемещения обеих зон. [59]

Страницы: 1 2 3 4