Тонкий компонент

Cтраница 1

Тонкий компонент легко может быть корригирован на сферическую аберрацию и кому; тогда его астигматизм становится постоянным и определяется лишь величиной полевого угла и силой тонкого компонента, а также не зависит от положения зрачка входа. [1]

В бесконечно тонких компонентах Л и у постоянны. Принято обозначать через PI и W; значение сумм Р и W k по всем поверхностям - го компонента. [2]

В бесконечно тонких компонентах h и у постоянны. Принято обозначать через Р, и W значение сумм P h и Wk по всем поверхностям г - го компонента. [3]

Проникающая орбита для s - состояний. [4]

Расщепление спектральных линий на более тонкие компоненты называется мультиплетностью. Она объясняется тем, что электрон в атоме на всех подуровнях, кроме s - подуровня, ведет себя подобно магниту и, следовательно, должен обладать, помимо орбитального момента, магнитным моментом. [5]

Таким образом, замена тонкого компонента толстым позволяет утроить число независимых параметров. Этому вопросу была посвящена работа [ I ], выводы которой представляют несомненный интерес. [6]

W, вычисленными для бесконечно тонких компонентов, остаются справедливыми при условии добавления к правым частям уравнений некоторых поправочных величин ASS, постоянных при выполнении расчета, определение которых не представляет труда. Выражения для коэффициентов Pk и Wk линейны относительно последних, что намного ускоряет сходимость процесса автоматического расчета. [7]

Среди аберрации 3-го порядка системы нз бесконечно тонких компонентов некоторые аберрации зависят исключительно от фокусных расстояний этих линз и их материала, ио не зависят от их формы. К таким аберрациям относятся первая и вторая хроматические суммы, четвертая сумма ( условие Пецваля) и иногда третья и пятая. Кроме того, условие масштаба выражается в виде функции от тех же величин. [8]

В качестве второй схемы можно воспользоваться системой телеобъектива из двух тонких компонентов с самостоятельным исправлением сферической аберрации и комы у каждого из компонентов, но при близком расположении второго относительно изображения и при небольшом отличии углового увеличения от единицы. [9]

Выражения для коэффициентов аберраций 3-го порядка окуляров, состоящих из двух бесконечно тонких компонентов, совпадают с приведенными в [ 3, гл. II ], но их следует применять по-другому, поскольку в первую очередь нужно заботиться об астигматизме, дисторсии, коме н хроматической разности увеличения. [10]

В начальной стадии расчета, когда объектив можно еще считать состоящим из бесконечно тонких компонентов, удобным и рациональным параметром может служить приведенная оптическая сила компонента ср. [11]

В книге Д. С. Волосова [3] дай ряд полезных формул для расчета телеобъективов из бесконечно тонких компонентов применительно к методу разделения переменных. [12]

Теория основных параметров ( Р, W и я), построенная для бесконечно тонких компонентов, остается практически применимой н для систем, общая толщина которых достигает 0 3 - 0 4 и более фокусного расстояния компонента. Таким образом, для увеличения числа параметров приходится идти на применение более, сложных компонентов, обладающих большой толщиной. [13]

Таким образом, приходим к весьма простому выводу, что у телеобъектива из двух тонких компонентов при соблюдении условия Петцваля и самостоятельной коррекции первого компонента ( а следовательно, и второго) на сферическую аберрацию и кому будет исправлен астигматизм для всего объектива в целом. [14]

Так как переход к конечным толщинам мало меняет результаты, выводы, относящиеся к бесконечно тонким компонентам, могут быть распространены на систему с конечными толщинами. Как мы увидим дальше, особо больших преимуществ окуляр Келльнера не дает: все аберраций, неустранимые в окуляре Рамсдена ( вторая хроматическая аберрация, дисторсия н кривизна изображения), оказываются неустранимыми и в окуляре Келльнера. [15]

Страницы: 1 2 3