Cтраница 2
Компрессия ЧМ импульсов имеет много общих черт с фокусировкой световых пучков. На рис. 1.8 а, б показаны форма пучка и волнового фронта в различных сечениях среды. Форма огибающей и вид ЧМ на характерных этапах сжатия импульса изображены на рис. 1.86 - г. Из сравнения обоих процессов следует, что о компрессии импульса можно говорить как о фокусировке во времени, причем роль временной линзы выполняет частотный модулятор. Область оптимального сжатия импульса эквивалентна области перетяжки пучка; при переходе через область оптимального сжатия знак ЧМ меняется на обратный ( рис. 1.36, кривая 3) по аналогии с изменением кривизны фазового фронта пучка при прохождении через область перетяжки. [16]
На начальном этапе распространения основную роль играет фазовая самомодуляция, так как 2 - / фс. В пределах флуктуацион-ных выбросов интенсивности формируется положительный чирп, который в условиях нормальной дисперсии групповой скорости приводит к их дисперсионному расплыванию. Поэтому на больших расстояниях флуктуации частоты и интенсивности сглаживаются и зависимость бсо от т линеаризуется. На рис. 4.10 представлены зависимости / ( т) и бсо ( т) на расстоянии, соответствующем оптимальной длине световода для компрессии спектрально-ограниченных импульсов. Видно, что флуктуации интенсивности и частоты концентрируются, в основном, на фронте и хвосте импульса. Сжатые импульсы ( рис. 4.10 б) имеют практически регулярную структуру и отличаются, главным образом, пиковым значением интенсивности. [17]