Cтраница 2
Первоначальное расстояние между пластинами заряженного плоского конденсатора было пренебрежимо мало по сравнению с расстоянием d, на которое раздвинули пластины. Найдите выражение для энергии электростатического поля между пластинами полученного конденсатора, если известны заряды пластин и электроемкость конденсатора. [16]
В вакууме между пластинами заряженного плоского конденсатора находится в состоянии равновесия заряженный шарик. [17]
В качестве примера вычислим энергию заряженного плоского конденсатора. [18]
Независимость сил взаимного притяжения пластин заряженного плоского конденсатора с твердым диэлектриком от диэлектрической проницаемости F последнего понятна: напряженность поля пластин зависит от г ( уменьшается ц t pan но сравнению с напряженностью /: поля в вакууме) только анугри диэлектрика, пластины конденсатора находятся пне диэлектрики, где напряженность поля равна f: Однако эти рассуждения в равной мере применимы и к конденсатору с жидким или газообразным диэлектриком. Поэтому специального обсуждения требует соотношение (17.22), получающееся и этом случае из закона сохранения энергии. Нужно попять механизм уменьшения силы взаимного притяжения пластин конденсатора при заполнении его жидким или газообразным диэлектриком. [19]
В качестве примера вычислим энергию заряженного плоского конденсатора. [20]
В качестве примера вычислим энергию заряженного плоского конденсатора. Электроемкость такого конденсатора по формуле (5.7) равна С ee0S / d, а разность потенциалов между обкладками Дф Ed, где Е - напряженность его однородного поля. [21]
Определим силу взаимодействия F между обкладками заряженного плоского конденсатора. [22]
Незаряженный металлический шарик массы т покоится между пластинами заряженного плоского конденсатора на равных расстояниях от них. Какую начальную скорость VQ в направлении, параллельном пластинам, нужно ему сообщить, чтобы он мог вылететь из конденсатора. [23]
Рассчитать, с какой силой F притягиваются друг к другу пластины заряженного плоского конденсатора, емкость которого равна С, а разность потенциалов U. [24]
Рассмотрим ь качестве примера расчет сил, дейе гв ющнх па пластины заряженного плоского конденсатора, расстояние между пластинами которого xi jS, где S площадь пластины. [25]
На первый взгляд может показаться, что увеличивая расстояние rf2 между пластинами заряженного плоского конденсатора, можно получить сколь угодно высокие потенциалы. [26]
Поверхностные заряды и внутреннее поле Е появляются также у диэлектрика, помещенного между обкладками заряженного плоского конденсатора. На этом примере удобно показать, что введение диэлектрика в поле может изменить взаимное расположение зарядов, создающих это поле. При отсутствии диэлектрика ( или когда диэлектрик занимает все поле; рис. III. [27]
Маленький шарик массой т1 3 г, имеющий заряд q 2Q мкКл, подвешен на нити внутри заряженного плоского конденсатора, пластины которого горизонтальны. [28]
Легко видеть, что оба эти предположения приводят к совсем различным следствиям. В качестве примера рассмотрим заряженный плоский конденсатор, неподвижно установленный на земной поверхности. [29]
Рассмотрим сначала энергию поля заряженного плоского конденсатора. Очевидно, полная энергия заряженного конденсатора равна той работе, которую надо произвести для его зарядки. [30]