Cтраница 1
Конец настоящего параграфа мы посвящаем критике определений первой группы. Если математическая вероятность есть количественная мера степени уверенности познающего субъекта, то теория вероятности оказывается чем-то вроде раздела психологии. В конечном итоге последовательное проведение такой чисто субъективистской концепции вероятности неизбежно приводит к субъективному идеализму. В самом деле, если допустить, что оценка вероятности имеет отношение только к состоянию познающего субъекта, то и все выводы из вероятностных суждений ( суждений вида 2) лишаются объективного, не зависящего от познающего субъекта, содержания. Между тем на вероятностных суждениях типа 2 наука основывает много положительных выводов, которые по своей значимости ничем не отличаются от выводов, полученных без обращения к вероятностям. Например, физика все макроскопические свойства газов выводит из предположений о характере вероятностей того или иного поведения отдельных молекул. Если этим выводам приписывать объективное, независимое от познающего субъекта значение, то и в исходных вероятностных гипотезах о течении макроскопических молекулярных процессов необходимо видеть что-то большее, чем констатацию наших психологических состояний, возникающих при размышлении о движении молекул. [1]
В конце настоящего параграфа приведены табл. 4.1.4 - 4.1.29, в которых даны показатели надежности для нескольких, на наш взгляд, наиболее распространенных в инженерной практике, частных случаев рассмотренной в § 4.1 системы. [2]
В конце настоящего параграфа мы точно докажем это утверждение, а сейчас займемся теми следствиями, которые из него вытекают. [3]
В конце настоящего параграфа будет показано, что это число действительно удовлетворяет определению понятия предела. [4]
Вплоть до конца настоящего параграфа мы не будем выписывать индекс 0, имея в виду только эти составляющие. [5]
Но в конце настоящего параграфа речь будет идти также об очень длинных линиях, для которых сформулированное выше условие не выполняется. Однако, произведя разделение линии на небольшие отрезки, мы с успехом рассмотрим этот случай как квазистационарный. Вообще говоря, приближенный метод, основанный на представлении о квазистационарности, состоит в том, что расчет полей ведется так же, как и при стационарных процессах. Поэтому представляется возможным выразить линейными соотношениями связь между выражениями, входящими в уравнения Максвелла, записанные в интегральной форме. [6]
Это доказывается в конце настоящего параграфа. [7]
Из дальнейшего ( см. конец настоящего параграфа) ясно, что случай 2ft - 1 ге ( при нечетном л) исключается. [8]
Этот способ изложен в конце настоящего параграфа под заголовком Преобразование переменных. Другой способ, по существу также опирающийся на приведение матрицы А к жордановой форме, изложен в первой части параграфа. [9]
Доказательство этого приведено в конце настоящего параграфа. Пр и к d2 резонансная частота эквивалентного контура одна и равна резонансной частоте каждого из контуров в отдельности. [10]
Конструкция их рассмотрена в конце настоящего параграфа. [11]
Это будет доказано в конце настоящего параграфа. [12]
Это предположение будет сохранено до конца настоящего параграфа. [13]
Это условие считается выполненным до конца настоящего параграфа. [14]
Влияние члена / 5 исследовано в конце настоящего параграфа. [15]