Открытый конец - волновод
Cтраница 3
Значит, для решения задачи об излучении из открытого конца волновода надо знать распределение тангенциальных составляющих электромагнитного поля на выходном сечении волновода. Поле в любом сечении бесконечно длинного волновода определяется достаточно просто и точно. [31]
С математической точки зрения задача о дифракции на открытом конце волновода мало отличается от рассмотренной в предыдущем параграфе задачи об излучении из полубесконечного волновода. Однако эта задача ( наряду с задачей дифракции на полуплоскости, которую можно рассматривать как ее частный случай) служит одним из лучших примеров, позволяющих выяснить физические особенности явления дифракции. Таким образом, подробное рассмотрение этой задачи представляется оправданным. [32]
В этой главе приведено строгое решение задачи о диффрак-ции на открытом конце плоского волновода, в дальнейших главах то же будет сделано для круглого волновода. Эти задачи поучительно ( с методической точки зрения) сравнить с задачами о диффракции на бесконечной прямой щели и на круглом отверстии в плоском экране. Для бесконечно тонкого и идеально проводящего экрана последние задачи, как известно, решаются методом разделения переменных в криволинейных координатах - эллиптических и сфероидальных; решения имеют вид сложных рядов, члены которых выражаются через специальные функции. [33]
Выражение ( 7 - 15) определяет энергию, протекающую через открытый конец волновода. [34]
 |
Типы рупорных антенн.| Диаграмма направленности Н - плоско-стных секториальных рупоров в Н - плоскости.| Зависимость КНД от размеров / / - плоскостных секториальных рупоров. [35] |
ДН Н - секториального рупора в плоскости Е совпадает с ДН открытого конца волновода в этой же плоскости. [36]
Первая часть этой книги посвящена диффракции электромагнитных и звуковых волн на открытом конце волновода: получено строгое решение задач о плоском и круглом волноводах с открытым концом, причем рассмотрены все возможные типы электромагнитных и звуковых волн. [37]
 |
Схема продольного сечения антенны. [38] |
Сплошная кривая является экспериментальной, а пунктирная расчетной, не учитывающей излучения с открытого конца волновода. [39]
При постепенном расширении волновода ( рупорная антенна) удается практически полностью исключить отражения от открытого конца волновода. В этом проявляется одно из отличий волновода от обычных двухпроводных линий. Режим чисто бегущей волны в принципе мог бы быть получен при бесконечно длинном волноводе. При применении волноводов возникает необходимость в компактных устройствах, поглощающих целиком падающую волну и представляющих для волновода согласованную нагрузку. Такие поглотители иногда называют абсорберами, или эквивалентами антенны. [40]
 |
К определению искажения фазы поля в выходном отверстии рупора.| Секториальный рупор, расширяющийся в - плоскости. [41] |
Тогда ширина диаграммы направлен ности в Я-илоскости будет такой же, как и у открытого конца волновода, а в - плоскости она с увеличением размера а рупора уменьшается, если угол раствора Фо в зять достаточно малым. [42]
Практически воспользоваться этой теорией идеальной плоской антенны можно, например, при анализе излучения радиоволн из открытого конца волновода. [43]
В дальнейшем будут представлять интерес следующие выражения для цилиндрических волн, излучаемых волнами различных типов из открытого конца плоского волновода согласно принципу Гюйгенса. [44]
 |
Схема распределения поля в двойном тройнике ( при наличии сигналов в плече 2 ( а и в плече 3 ( 6, равных по амплитуде и фазе, сигнал в плече 4 отсутствует. [45] |
Страницы: 1 2 3 4 5