Физическая константа - материал
Cтраница 1
Физические константы материалов ( коэффициент теплопроводности А, удельной теплоемкости ср и удельного веса Y), характеризующие перенос тепла в электронасосе, определяются по средней температуре и принимаются постоянными, так как они незначительно изменяются во всем возможном интервале температур. [1]
Физические константы материала оболочки Е, G и fj, полагаем одинаковыми во всех направлениях. [2]
Значения физических констант материалов в большинстве случаев в условиях не указаны и должны приниматься по данным, приведенным ниже. [3]
Указанная характеристика является физической константой материала. Она показывает независимость достижения предельного состояния материала от условий внешнего воздействия в том смысле, что при любых условиях нагружения разрушение начнется только тогда, когда в любом локальном объеме материала будет достигнут уровень энергии, эквивалентный этой константе. [4]
При повышении температуры изменяются физические константы материала базы, а также резко возрастают токи насыщения переходов Is ( темповой ток фотодиода), / эо и / ко, что приводит к изменению режима по постоянному току особенно у фототранзистора, включенного по схеме с разомкнутой базой. Так, темновой ток фотодиода возрастает с 5 - 10 мка при 20 С до 100 - 150 мка при 70 С, а темновой ток фототранзисторов с 50 - 100 мка при 20 С до 1 000 - 1 700 мка при 70 С. [5]
Значения величин, являющихся физическими константами материала, в большинстве случаев в условиях не указаны и должны приниматься по данным, приведенным ниже. [6]
Значения величин, являющихся физическими константами материала, в большинстве случаев в условиях не указаны и должны приниматься по данным, приведенным ниже. [7]
Эти критерии, составленные из физических констант материала, геометрических размеров и времени, определяют процесс конвективного теплообмена в твердых телах. [8]
Коэффициенты пропорциональности в этом случае представляют собой физические константы материала и уже не связаны с геометрическими особенностями системы в целом. Закон, таким образом, выражает свойства самого материала. На основе такой формулировки закона Гука могут быть получены линейные зависимости типа (0.1) между перемещениями и силами для конкретных систем. Физические константы материала будут введены в последующих главах при рассмотрении частных случаев напряженного и деформированного состояний. В обобщенной трактовке закон Гука будет сформулирован в гл. [9]
Коэффициенты пропорциональности в этом случае представляют собой физические константы материала и уже не связаны с геометрическими особенностями системы в целом. Закон, таким образом, выражает свойства самого материала. На основе такой формулировки закона Гука могут быть получены линейные зависимости типа (0.1) между перемещениями и силами для конкретных систем. Физические константы материала будут введены в последующих главах при рассмотрении частных случаев напряженного и деформированного состояний. В обобщенной трактовке закон Гука будет сформулирован в гл. [10]
Коэффициенты пропорциональности в этом случае представляют собой физические константы материала и уже не связаны с геометрическими особенностями системы в целом. Закон, таким образом, выражает свойства самого материала. На основе такой формулировки закона Гука могут быть получены линейные зависимости типа ( В12) между перемещениями и силами для конкретных систем. Физические константы материала будут введены в последующих главах при рассмотрении частных случаев напряженного и деформированного состояний. В обобщенной трактовке закон Гука будет сформулирован в гл. [11]
Коэффициенты пропорциональности в этом случае представляют собой физические константы материала и уже не связаны с геометрическими особенностями системы в целом. Закон, таким образом, выражает свойства самого материала. На основе такой формулировки закона Гука могут быть получены линейные зависимости типа (0.1) между перемещениями и силами для конкретных систем. Физические константы материала будут введены в последующих главах при рассмотрении частных случаев напряженного и деформированного состояний. В обобщенной трактовке закон Гука будет сформулирован в гл. [12]
Теплоемкость, как и теплопроводность, не является физической константой материала; она изменяется в зависимости от температуры. [13]
Выделяются четыре класса спектров: спектры I класса являются физическими константами материала независимо от того, на каком спектрофотометре они получены; спектры II класса - это эталонные спектры чистых материалов, снятые на исследовательском уровне с использованием хорошего дифракционного спектрофотометра с оптимальными рабочими параметрами при режимах, принятых в лабораторной практике; спектры III класса - аналитические эталонные спектры определенных веществ, зарегистрированные с применением хороших лабораторных методов и высококачественного приз-менного или дифракционного спектрофотометра, которые не удовлетворяют критериям II класса, и, наконец, спектры, которые по той или иной причине не попадают ни в один из классов. [14]
 |
Растяжение прямоугольной призмы. [15] |
Страницы: 1 2 3 4