Доказательство - уравнение
Cтраница 1
Доказательство уравнения (1.9.2) складывается из двух этапов. В первом будет доказана справедливость (1.9.2) для идеального газа, во втором - для любого тела. [1]
Доказательство уравнения ( 7) следует из того факта, что каждое дерево содержит один и только один путь между двумя заданными узлами и что произведение пути на каждый член его алгебраического дополнения представляет собой дерево. Следующие примеры поясняют эти положения. [2]
Доказательство уравнения замкнутости для разнообразных систем ортогональных функций было дано в работах В. А. Стеклова, В этих же работах было выяснено важное значение уравнения замкнутости в теории ортогональных систем. [3]
Доказательство уравнения замкнутости для разнообразных систем ортогональных функций было дано в работах В. А. Стеклова В этих же работах было выяснено важное значение уравнения замкнутости в теории ортогональных систем. [4]
Предложении 2.11.2. Доказательство уравнения (3.66) проводится аналогично. А именно, это уравнение нужно проверить в трех случаях, из которых нетривиален только тот случай, когда вектор X вертикален, а вектор У горизонтален. [5]
После этих подготовительных замечаний займемся систематически доказательством уравнения ( 314), прежде всего для системы точек с одной степенью свободы. [6]
 |
Контрольный объем, применительно к кото-рому составляются уравнения равновесия. [7] |
Другое, более элегантное и не связанное с необходимостью введения координатной системы доказательство уравнений баланса можно провести следующим образом. [8]
Практически различие между этими двумя значениями очень невелико, и поэтому обычно пользуются средним арифметическим значением как более простым: Доказательство уравнения ( 1 - 167) оставим в качестве упражнения для читателя. [9]
Доказательство уравнений, лежащих в основе этого метода, дается в приложении А. [10]
Уравнение (13.51) по внешнему виду совпадает с уравнением для главного момента количества движения (13.48), которое мы привели без доказательства. Поэтому можно читать, что наш вывод представляет собой это доказательство уравнения (13.48) для рассмотренного частного случая. Однако, нужно иметь в виду, что это доказательство является приближенным и вот почему. [11]
Нужно подчеркнуть, что проведенное выше рассмотрение - не способ доказательства уравнения Шредингера; оно только показывает, что если справедливо соотношение де Бройля и если движение электрона аналогично системе стоячих волн, то уравнение (3.15) - это тог тип волнового уравнения, которого следовало ожидать. [12]
Из уравнения ( 37) следует, что логарифм константы скорости линейно зависит от обратной величины диэлектрической проницаемости, причем по наклону прямой можно получить точное выражение для зависимости k от зарядов, радиусов и дипольных моментов. Такое линейное соотношение наблюдалось во многих случаях; отклонения от линейности в некоторых случаях часто легко объяснялись изменением механизма реакции при переходе к другому растворителю. Количественное доказательство уравнения ( 37) значительно более сложно, так как оно довольно критически зависит от численных значений входящих в него величин, которые трудно оценить количественно. [13]
Она ставит задачей спецификацию материальной системы, которая прежде всего не противоречила бы науке, которая должна быть объяснена и должна обладать такой общностью чтобы избегать деталей, требуемых динамическим обяснением. В заметке О доказательстве уравнений движения системы со связями Максвелл рассматривает переход от динамического объяснения к динамической теории, пользуясь слегка отличающимися терминами. [14]
Особенно это относится к главам III, VI и VII. В главе III, между прочим, добавлен специальный параграф, посвященный изложению теории измерения и строгой теории кратных интегралов. В главе VI произведено некоторое перераспределение материала и добавлено доказательство уравнения замкнутости на основе теоремы Вейер-штрасса о приближении к непрерывной функции полиномами. В главе VII добавлены вопросы распространения сферических и цилиндрических волн и формула Кирхгофа для решения волнового уравнения. Изложение линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами ведется сначала без применения символического метода. [15]
Страницы: 1 2