Cтраница 1
Отделение кинематического аспекта от динамического может быть сделано, вообще говоря, различными способами. Мы рассматриваем подход к параметризации амплитуды с помощью спинорных состояний или J - функций, а также разложение по спиральным амплитудам. Однако волновые функции для частиц с высшими спинами даны в различных формах, что позволит читателю испробовать и другие представления амплитуды, в которых легко учесть инвариантность теории относительно отражений. [1]
У некоторых преподавателей может возникнуть ощущение, что рассмотрение вращательного движения в его кинематическом аспекте в данной главе и в динамическом аспекте в части III носит характер искусственного разделения. [2]
Во втором идеализированном варианте фон Нейман сохраняет пространственное решение в виде шахмат ной доски, но полностью абстрагируется от какого-либо кинематического аспекта поведения автомата. В модели не используются мгновенные воздействия даже на ограниченных расстояниях, и вместо захвата элемента из окружающей среды в ней предусмотрена возможность передачи некоторого состояния в клетку, которая до этого была свободной. Незанятость клетки, между прочим, рассматривается как одно из возможных состояний. Поэтому вводится условие, требующее, чтобы в любой момент времени было бы занято лишь конечное число клеток. Таким образом, модель представляет собой бесконечную плоскость в виде шахматной доски, каждая клетка которой может находиться в одном из конечного ( и одинакового для всех клеток) числа состояний. В этой весьма элегантной математической формулировке самовоспроизведение означает просто-напросто то, что мы начинаем с одного экземпляра определенной структуры на шахматной доске, а кончаем через некоторое время двумя такими же экземплярами. [3]
Дифференциальное исчисление ( вместе с интегральным) появилось в XVII веке; рассмотренное вначале в частных случаях многими учеными в геометрическом и кинематическом аспекте ( Ферма, Торичелли, Ролль, Барроу), оно было сформулировано общим образом в конце века И. [4]
Пуанкаре подчеркивал необходимость создания релятивистской тео - рии тяготения еще в 1905 г. в статье [ Р2 ], в которой обсуждались некоторые общие кинематические аспекты данной проблемы без использования какой-либо конкретной модели. [5]
Для двухчастичных реакций составная система, образуемая в реакции, описывается как частица, которая ( в ее системе покоя, определяемой из соотношения Ptotal 0) характеризуется ( Пуанкаре-симметрия) массой и спином. Соответственно кинематические аспекты спина, которые учитываются Пуанкаре-симметрией, имеют решающее значение при рассмотрении реакций. [6]
Существуют и другие подходы к теории происхождения геомагнитного поля. Теория гидромагнитного динамо является только наиболее распространенной среди геофизиков. Однако и в этой теории разработаны лишь кинематические аспекты, практически не разработанными остаются проблемы динамики и энергетики земного динамо. [7]
Теорема о зеркальном отражении становится несправедливой при неравномерном движении зеркала. Это ясно уже из кинематического анализа элементарной задачи о световой вспышке - граничному условию на зеркале при этом не удовлетворить с помощью только одного точечного источника в Зазеркалье. Световые фронты не встретятся друг с другом на поверхности зеркала, если последнее движется неравномерно, поскольку при этом кажущееся положение границы для фронта реальной вспышки уже не будет гиперболоидом вращения. В кинематическом аспекте излом на графике скорости движения разрушает свойство зеркальности так же, как и геометрический излом отражающей плоскости, превращающий ее, к примеру, в поверхность клина. [8]