Конус - лучая
Cтраница 3
Как известно, угловая апертура AY модулятора характеризуется половиной угла при вершине конуса лучей внутри кристалла. [31]
Как было установлено в § 2.5, прозод с бегущей волной тока дает конус лучей в сторону распространения волны и максимальное излучение направлено под углом к оси провода. [32]
В параксиальном приближении она равна показателю преломления л0, умноженному на половину угла конуса лучей, собираемых входным зрачком от точки О аксиального предмета. [34]
Для выполнения требования, приведенного в условии задачи, необходимо, очевидно, чтобы конус лучей, сходящихся за линзой в S, был уже, чем конус лучей, выходящих из S и падающих на линзу. [35]
 |
След ЭО кости при е. [36] |
Потом зеркальной поверхности придаются рассеивающие свойства, причем каждый луч ЭО зеркальной поверхности образует конус лучей рассеяния, направление оси которого совпадает с направлением соответствующего луча зеркального ЭО. Яркость луча ЭО рассеивающего элемента равна сумме яркостей лучей, совпадающих с выделенным направлением. [37]
Пусть оптическая ось кдисталла совпадает по направлению с нормалью к пластинке и О-след оси конуса лучей на поверхности кристалла ( фиг. [38]
 |
К расчету светового вектора от равномерно светящегося прямоугольника в точке А перпендикуляра, проходящего через центр прямоугольника. [39] |
Если излучающая поверхность S имеет форму / п-уголь-ника, ограниченного т прямолинейными отрезками, то конус лучей, соединяющих точку А со всеми точками контура L, превращается в пирамиду, а интеграл, взятый по контуру светящейся поверхности, распадается на m слагаемых. Каждое из этих слагаемых представляет вектор ai плоского угла, под которым t - ая сторона прямоугольника видна из точки А. [40]
Для получения максимального сигнала коллиматор спектрометра должен быть заполнен излучением, но при затемнении центральной части конуса лучей, идущих от щели, это, очевидно, невозможно. Расхождение лучей должно быть таким, чтобы они могли лишь заполнить углы полезной прямоугольной части коллиматора; сколько-нибудь большее расхождение будет приводить к увеличению центральной затемненной части сверх того, что является неизбежным. [41]
 |
Кристаллическая пластинка в сходящихся лучах.| К определению разности фаз ф3.| Интерференционная фигура пластинки из одноосного кристалла, вырезанной перпендикулярно к оптической оси. [42] |
В простейшем случае, когда оптическая ось пластинки, вырезанной из одноосного кристалла, совпадает с осью конуса лучей, геометрическим местом одинаковой разности фаз будут концентрические окружности с центрами на оптической оси. Характерной чертой картины является темный или светлый крест, пересекающий эти кольца по двум взаимно перпендикулярным направлениям, определяемым главной плоскостью поляризатора П ] и плоскостью, к ней перпендикулярной. В этих направлениях получается темный крест при скрещенных поляризаторах и светлый при параллельных. [43]
 |
Две схемы юстировки четырехзеркальной системы ( по работе Уэлша и его сотрудников. а внеосевая юстировка. б соосная юстировка. [44] |
Ход лучей, приведенный на рис. 34, а, показывает так называемую внеосевую схему юстировки зеркал, когда конус лучей от зеркала А заполняет коллиматор. На рис. 34, б изображена соосная схема, при которой система зеркал располагается симметрично относительно оси кюветы и коллиматор спектрографа заполняют оба зеркала А и В. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5