Конфигурация - поля
Cтраница 4
Конфигурация полей выбрана такой, что преломляющее действие собирающей линзы больше преломляющего действия рассеивающей линзы. [46]
 |
Зависимость отношения продольной составляющей напряженности электрического поля к поперечной от г [ а при различных значениях а и ctg if. [47] |
Эти условия выполняются для систем, в которых могут распространяться ТЕМ-волны. Рассмотрим конфигурацию полей в спиральной линии. На рис. IV.8 показана конфигурация электрического поля спиральной линии в проекциях на координатные поверхности для фиксированного момента времени. Точно такой же вид имеет конфигурация магнитного поля. Как видно из рисунка, силовые ливии электрического поля лежат на поверхности сложного вида, которая приблизительно совпадает с винтовой поверхностью, всюду нормальной к направлению витков проводников спирали. Приближенно можно принять, что силовые линии целиком расположены на такой поверхности. [48]
Еще более специфична ситуация, когда силы инерции ( и гравитации), действующие на плазму, малы по сравнению с электромагнитными. В этом случае конфигурация полей и токов такова, что в системе, сопутствующей плазме, токи параллельны магнитным силовым линиям и отсутствует сила Лоренца, действующая на движущиеся заряды. Такие поля называют бессиловыми. [49]
 |
Пример паразитной гальванической связи ( а и правильное соединение входной цепи усилителя и внешней цепи ( б. [50] |
Нужно отметить, что в реальном усилителе электростатические, магнитные и гальванические наводки появляются одновременно и действуют по нескольким каналам паразитных связей. Из-за крайней сложности пространственной и временной конфигурации электрических и магнитных паразитных полей, большой трудности обнаружения источников помех и определения цепей паразитной связи теоретический расчет наводок, за исключением элементарных случаев, практически невозможен. Их приходится определять и устранять исключительно экспериментальным путем в процессе наладки усилительного устройства. [51]
 |
Распределение амплитуды мед с наименьшими потерями около точки вырождения в резонаторе с резким краем при М - 1 86, А экв 5. I - 7V3KB. [52] |
В действительности, как было указано в [62] и подтверждено результатами позднейших машинных расчетов [195, 202], кажущаяся периодичность изменения потерь вызывается тем, что по мере роста Л Экв симметричные типы колебаний, обладающие наивысшей добротностью, поочередно сменяют друг друга. Отметим, что на рис. 2.25 приведены конфигурации полей именно двух соседних мод вблизи точки вырождения. [53]
 |
Модель спиновой волны. [54] |
При воздействии на заряженные частицы электрического и магнитного полей частицы приходят в движение, образуя электрический ток. Управление потоком частиц посредством изменения величины и конфигурации полей лежит в основе принципа действия всех электронных приборов, использующих движение электронов как в вакууме, так и в газоразрядной плазме или твердом теле. [55]
 |
Схема устройства двухэлектродной лампы. [56] |
В настоящей работе отношение elm для электрона определяется с помощью метода, получившего название метод магнетрона. Это название связано с тем, что применяемая в работе конфигурация электрического и магнитного полей напоминает конфигурацию полей в магнетронах - ачшераторах электромагнитных колеба -, лий в области сверхвысоких частот. [57]
В настоящей работе отношение е / т для электрона определяется при помощи метода, получившего название метода магнетрона. Это название связано с тем, что применяемая в работе конфигурация электрического и магнитного полей очень напоминает конфигурацию полей в магнетронах - генераторах электромагнитных колебаний в области сверхвысоких частот. [58]
S c остаются в одном гомотопическом классе. Как и в примерах главы 7, мы имеем дело с набором компонент связности ( топологических секторов) в пространстве конфигураций полей с конечной энергией, причем различным компонентам связности соответствуют различные топологические числа. Существенно, что масштабные аргументы раздела 7.2 не запрещают существования минимума функционала энергии. [59]
Страницы: 1 2 3 4