Координата - выбранная точка
Cтраница 1
 |
Фантом создаваемого отверстия и Панель свойств. Отверстие.| Результат создания отверстия в листовой детали. [1] |
Координаты выбранной точки будут определены автоматически. [2]
Затем подставляют координаты выбранных точек в аналитическое выражение кривой и получают систему уравнений относительно искомых коэффициентов. Число у равнений равно числу искомых коэффициентов. [3]
Обозначим через х, у, г координаты выбранной точки на движущейся системе звеньев, которые являются в механизмах функциями угла поворота главного вала машины ср. [4]
Таким образом, кинематический принцип измерения выдает координаты выбранной точки и углы между осями неподвижной системы и системы, связанной с телом, что позволяет определить мгновенное положение тела точно ( без приближений) независимо от того, мало или велико его перемещение в пространстве. [5]
Пусть X - случайная величина, равная координате выбранной точки. [6]
Дя, Ду и Дг - малые, но конечные разности между координатами выбранной точки и координатами некоторой точки в ее окрестности. Хотя члены высших порядков в данном выражении опущены, не следует забывать об их существовании. Они составляют малую поправку, которой можно пренебречь, если конечные разности действительно очень малы. [7]
Для этого выразим координаты f, rj точки я - го отверстия через координаты произвольно выбранной точки этого отверстия Оп, взятой в качестве начала отсчета. [8]
Как отмечалось, под подобными решениями уравнений пограничного слоя следует понимать такие, для которых все профили скоростей и и v получаются умножением на соответствующим образом подобранные для и, и и z масштабные множители, зависящие от координат произвольно выбранной точки. [9]
Получив в плоскости f области с одинаковым количеством корней слева от мнимой оси, необходимо прежде всего определить область, где количество корней слева от мнимой оси наибольшее. Далее, выбирая в этой области какую-либо точку и проверяя на устойчивость исходное уравнение, в которое вместо т и f подставляются координаты выбранной точки, убеждаемся, существует или не существует область устойчивости. [10]
Уравнения ( 1) или ( 2) определяют для любого момента времени положение точки А и системы Axgz, а следовательно, и положение тела, так как с этой системой тело скреплено жестко. Эти уравнения и являются уравнениями поступательного движения твердого тела. Положение тела определяется тремя величинами - координатами выбранной точки А, следовательно, поступательно движущееся тело имеет в общем случае три степени свободы. [11]
При движении в таком поле электрон обладает потенциальной энергией и полная его энергия и момент импульса остаются постоянными. Это позволит получить два уравнения, содержащих в качестве неизвестных значения скоростей в выбранных точках, а в результате совместного решения этих уравнений - найти скорость, а следовательно, и кинетическую энергию электрона в любой из фиксированных точек. Последняя, очевидно, не должна зависеть от координат выбранных точек, но может зависеть от параметров эллипса, по которому движется электрон. Предварительно следует выразить потенциальную энергию электрона в данном силовом поле как функцию координат. [12]
Обратившись к рис. 7.38, мы можем видеть, что при увеличении К две ветви корневого годографа отрываются от действительной оси. Это значит, что при некоторых значениях К характеристическое уравнение замкнутой системы будет иметь два комплексных корня. Предположим, что мы хотим найти значение К, соответствующее этой паре комплексных корней. Для этого можно воспользоваться функцией rlocfind, но только после того, как с помощью функции rlocus будет построен сам корневой годограф. На дисплей будет выведено значение параметра К и координаты выбранной точки. [13]
Страницы: 1