Cтраница 3
Расчет теоретического числа тарелок верхней колонн ы производим по методу Меркеля. Условно разделим колонну 8 на три участка ( рис 200) и для каждого из них найдем приведенные координаты полюсов ректификации. Для концентрационной части верхней колонны приведенные координаты Хт и / т полюса PI определим по формулам ( 79) и ( 80): Xj - ( 0 7887 - 0 5 - - О 3894 - 1) / ( 0 7887 - 0 3894) 0 0124 % О2, /: ( 0 7887 - 291 43 - 0 3894 X X 107, 14) / ( 0, 7887 - 0 3894) 471 148 кДж / кг. [31]
Расчет теоретического числа тарелок верхней колонны производим по методу Меркеля. Условно разделим колонну 8 на три участка ( рис. 200) и для каждого из них найдем приведенные координаты полюсов ректификации. Для концентрационной части верхней колонны приведенные координаты Хт и / т полюса PI определим по формулам ( 79) и ( 80): Хт ( 0 7887 - 0 5 - - О 3894 - 1) / ( 0 7887 - 0 3894) 0 0124 % Су 11 ( 0 7887 - 291 43 - 0 3894 X X 107 14) / ( 0 7887 - 0 3894) 471 148 кДж / кг. [32]
Расчет теоретического числа тарелок верхней колонны производим по методу Меркеля. Условно разделим колонну 8 на три участка ( рис. 200) и для каждого из них найдем приведенные координаты полюсов ректификации. Для концентрационной части верхней колонны приведенные координаты Хт и / т полюса PI определим по формулам ( 79) и ( 80): Хт ( 0 7887 - 0 5 - - О 3894 - 1) / ( 0 7887 - 0 3894) 0 0124 % Су 11 ( 0 7887 - 291 43 - 0 3894 X X 107 14) / ( 0 7887 - 0 3894) 471 148 кДж / кг. [33]
Расчет теоретического числа тарелок верхней колонн ы производим по методу Меркеля. Условно разделим колонну 8 на три участка ( рис 200) и для каждого из них найдем приведенные координаты полюсов ректификации. Для концентрационной части верхней колонны приведенные координаты Хт и / т полюса PI определим по формулам ( 79) и ( 80): Xj - ( 0 7887 - 0 5 - - О 3894 - 1) / ( 0 7887 - 0 3894) 0 0124 % О2, /: ( 0 7887 - 291 43 - 0 3894 X X 107, 14) / ( 0, 7887 - 0 3894) 471 148 кДж / кг. [34]
В противоположность газам, приведенная вязкость которых ( хпр [ А / Цкр может быть представлена в виде функции приведенной температуры Тир Т / Ткр и приведенного давления Рпр р / ркр приблизительно одинаковой для всех газов ( см. гл. VII), вязкость разных жидкостей в системе приведенных координат описывается разными ( не сливающимися) кривыми. [35]
Описанные выше приведенные относительные координаты отличаются от обычно применяемых в классической механике якобиевых координат множителями, зависящими от масс частиц. Во-первых, как следует из формул (1.8) - (1.12), переход от одного базиса к другому эквивалентен ортогональному преобразованию системы координат в пространстве RC - Во-вторых, и в этом основное достоинство приведенных координат, операторы кинетической энергии подсистем в описанных базисах сводятся к многомерным операторам Лапласа в соответствующих подпространствах. Следовательно, вид таких операторов не меняется при переходе от одного базиса к другому, что существенно упрощает технику работы с дифференциальными и интегральными уравнениями теории рассеяния. Ниже мы неоднократно сможем убедиться и в других преимуществах введенных в этом параграфе приведенных координат. [36]
Некоторые характеристики ферромагнитных материалов приведены на рпе. На рис. 16 6, а приведена температурная зависимость величины магнитной восприимчивости или магнитно-ю момента. Обозначение осей, правда, не соответствует этим физическим величинам. Использование приведенных координат позволяет сравнивать материалы с различными температурами Кюри и различными магнитными моментами. [37]
Часто бывает необходимо установить соотношение между скоростью и глубиной протекания реакции. В этом случае полезно ввести приведенную скорость ю, которая определяется как отношение текущей скорости к максимальной, достигаемой в ходе процесса. Выбор приведенных величин условен. Он определяется желанием максимально облегчить интерпретацию экспериментальных результатов путем применения графиков. Однако следует подчеркнуть, что можно, а часто и необходимо, использовать другие приведенные координаты и рассчитать соответствующие графики. [38]
Описанные выше приведенные относительные координаты отличаются от обычно применяемых в классической механике якобиевых координат множителями, зависящими от масс частиц. Во-первых, как следует из формул (1.8) - (1.12), переход от одного базиса к другому эквивалентен ортогональному преобразованию системы координат в пространстве RC - Во-вторых, и в этом основное достоинство приведенных координат, операторы кинетической энергии подсистем в описанных базисах сводятся к многомерным операторам Лапласа в соответствующих подпространствах. Следовательно, вид таких операторов не меняется при переходе от одного базиса к другому, что существенно упрощает технику работы с дифференциальными и интегральными уравнениями теории рассеяния. Ниже мы неоднократно сможем убедиться и в других преимуществах введенных в этом параграфе приведенных координат. [39]