Амплитудный корректор

Cтраница 2

Остановимся теперь на поведении гауссовых пучков в системах, не содержащих амплитудные корректоры и имеющих, таким образом, в геометрическом и дифракционном приближениях одинаковые действительные Л С / матрицы. Сразу отметим, что в этом случае (1.16) начинает по виду совпадать с ( Ы9) и оказывается предельным случаем (1.19) прии - - оо. Отсюда следует, что для неограниченных сферических волн с равномерно распределенной амплитудой формула (1.16) справедлива не только в геометрическом, но и в волновом приближениях. [16]

Фазовые контуры. а, б, в, г постоянные. д, е переменные. [17]

Затухание сложного корректора с увеличением частоты возрастает и поэтому к ему придается дополнительно небольшой амплитудный корректор. [18]

Если амплитудные корректоры отсутствуют, волновая матрица действительна; в этом случае величина, описываемая выражением в квадратных скобках, является эйконалом - оптическим расстоянием между точками ( xly у) и ( х2 у2) на входной и выходной плоскостях, измеренным вдоль проходящего через эти точки луча. При комплексной матрице эта величина перестает быть оптическим расстоянием и вообще теряет связь с лучевыми представлениями, определяя лишь вид функции отклика; и все же ее удобно тогда называть комплексным эйконалом. [19]

Входная и выходная плоскости здесь оптически сопряжены; входное распределение поля воспроизводится на выходной плоскости с изменением масштаба по двум координатам ( увеличением) в l / Dx Ах и в Ау раз ( напомним, что в силу (1.3) при Я О AD 1), соответствующим изменением интенсивности и добавлением некоего экспоненциального множителя с квадратично зависящим от х2, у2 показателем. В отсутствие амплитудных корректоров этот множитель является чисто фазовым; если на входе и выходе имеются гауссовы диафрагмы, то он описывает также уменьшение амплитуды за их счет. [20]

Заслуживают также внимания системы, у которых одно или оба значения Bv равны нулю; при этом, естественно, формулы (1.14) непосредственно применить нельзя. Обычно это бывает, если амплитудные корректоры либо отсутствуют вообще, либо имеются только на входе и выходе системы в целом; тогда Av и Dv действительны. [21]

Если оптическая система содержит только фазовые корректоры, то простое несовпадение оси пучка с осью симметрии системы еще не дает оснований для специального рассмотрения. Дело в том, что в отсутствие амплитудных корректоров выбор оптической оси системы достаточно произволен. [22]

В качестве амплитудных корректоров могут использоваться ARC-цеш. Действительно, из рис. 9.49, б видно, что АЧХ амплитудного корректора получается такой же, как и у фильтра верхних частот. Таким фильтром может являться, например, биквад, позволяющий регулировать должным образом АЧХ корректора. [23]

Смысл этой и последующих подобных матриц, которые мы я впредь, следуя [17], будем называть волновыми, требует некоторого пояснения. В отличие от лучевых, при их составлении учитываются не только фазовые, но и квадратичные амплитудные корректоры; в результате матрицы оказываются комплексными. Единственным их назначением является использование в соотношениях дифракционного приближения типа (1.10), (1.11) и в вытекающих из них формулах. Хотя в литературе комплексные матрицы такого типа нередко называют лучевыми, к геометрической оптике эти матрицы никакого отношения не имеют. [24]

Сигналы, проходящие по линии и аппаратуре, претерпевают амп-литудно - и фазочастотные искажения. Для уменьшения этих искажений часто используются пассивные четырехполюсники - корректи - - рующие устройства, которые включаются каскадно с рабочей цепью. Амплитудные корректоры применяются для уменьшения амплитудных искажений. [25]

Более тщательный анализ показывает, что для сравнительно простых оптических систем, используемых в качестве резонаторов, Л чаще всего равно нулю и практически никогда не превышает единицы. Для теории резонаторов этих сведений вполне достаточно. Тем, кому захочется определить Л в случае сложной системы, включающей в себя не только фазовые, но и амплитудные корректоры, можно посоветовать проследить за эволюцией интересующего их пучка и последовательным накоплением недостачи фазового набега на протяжении всей системы. [26]

Структурная схема генератора широкополосных сигналов. [27]

Рассмотренная схема позволяет синтезировать непрерывные сигналы с ограниченным спектром любого типа, в том числе и шумоподобные. Для получения ансамбля таких сигналов достаточно изменять ( 3& и Ть. При больших базах генерируемых сигналов схема становится громоздкой. Ее можно упростить, применяя общие линию задержки и амплитудный корректор. Достоинством этого способа формирования сигналов является возможность построения согласованных фильтров для оптимального приема таких сигналов. Согласованные фильтры составляются из тех же элементов, но с обратным порядком включения. [28]

Сперва рассмотрим когерентные пучки с плоскими либо сферическими волновыми фронтами. Начнем с геометрического приближения; напомним, что ABCD-матрицы в этом случае рассчитываются без учета амплитудных корректоров и являются действительными. [29]

К потерь здесь часто требуются трудоемкие численные расчеты. В связи этим важна задача максимального уменьшения числа подлежащих анализу вариантов. Эта задача в значительной степени решается подбором эквивалентных резонаторов. Таким путем удается, в частности ( как мы сейчас увидим), свести относящиеся к весьма широкому классу многокомпонентные системы к простейшим двухзеркальным. В этот класс входят обладающие действительными волновыми матрицами с неравным нулю В резонаторы, между зеркалами которых отсутствуют апертурные диафрагмы или какие-нибудь иные амплитудные корректоры. [30]

Страницы: 1 2 3