Cтраница 2
Нахождение оптимальных областей связано с большими трудностями и облегчается в случае нормально распределенных ошибок. В работе-приводится решение задачи для случая однопараметрической идеальной коррекции в рамках модельной постановки при гауссовых ошибках выведения и измерений. [16]
Несмотря на то, что в каждом конкретном полете требуется осуществлять коррекцию не в среднем, а почти наверное, с вероятностью, близкой к единице, при первых попытках решить описанную задачу в качестве более простого критерия необходимых энергетических затрат рассматривалось математическое ожидание суммарной характеристикой скорости при наличии случайных ошибок измерений. В такой постановке задача рассматривается В. А. Ярошевским и Г. В. Парышевой ( 1965), которые исследовали однопараметрическую идеальную коррекцию. [17]
Обеспечение условия R RK требует увеличения Ек. Поэтому обычно величину резистора R выбирают по допустимому падению напряжения на этом резисторе, что не обеспечивает идеальной коррекции частотной характеристики усилителя. [18]
На точность коррекции фазовых искажений в усилительных системах влияют как точность самого ОВФ, так и условия распространения излучения в усилителях. Уже из принципа обратимости ясно, что идеальная коррекция, когда Еа - Е а ( Еп и Е0 - входное и выходное поля), возможна лишь в линейных оптических системах. Усиливающие лазерные системы являются нелинейными, что накладывает принципиальные ограничения на параметры этих систем, необходимые для идеальной коррекции: однородность усиления и потерь по сечению в линейном режиме усиления [54] и дополни - тельно однородность распределения интенсивности по сечению пучка в режиме насыщенного усиления. В реальных лазерных системах эти условия достаточно часто нарушаются, что делает невозможным идеальное ОВФ. Влияние процессов насыщения усугубляется неточностью сопряжения волнового фронта в самом ОВФ-зеркале. Тем не менее, как будет показано ниже, несмотря на эти эффекты, существуют достаточно широкие границы изменения параметров излучения и усиливающих систем, в пределах которых удается реализовать высокую точность коррекции фазовых возмущений в реальных лазерных системах на неодимовом стекле. [19]
На точность коррекции фазовых искажений в усилительных системах влияют как точность самого ОВФ, так и условия распространения излучения в усилителях. Уже из принципа обратимости ясно, что идеальная коррекция, когда Еа - Е а ( Еп и Е0 - входное и выходное поля), возможна лишь в линейных оптических системах. Усиливающие лазерные системы являются нелинейными, что накладывает принципиальные ограничения на параметры этих систем, необходимые для идеальной коррекции: однородность усиления и потерь по сечению в линейном режиме усиления [54] и дополни - тельно однородность распределения интенсивности по сечению пучка в режиме насыщенного усиления. В реальных лазерных системах эти условия достаточно часто нарушаются, что делает невозможным идеальное ОВФ. Влияние процессов насыщения усугубляется неточностью сопряжения волнового фронта в самом ОВФ-зеркале. Тем не менее, как будет показано ниже, несмотря на эти эффекты, существуют достаточно широкие границы изменения параметров излучения и усиливающих систем, в пределах которых удается реализовать высокую точность коррекции фазовых возмущений в реальных лазерных системах на неодимовом стекле. [20]