Cтраница 2
Величины оь о2 и оз представляют собой направляющие косинусы вектора намагниченности. [16]
Вблизи точки Кюри, где разложение по степеням направляющих косинусов вектора М эквивалентно разложению по степеням его компонент, величины стремятся к постоянным пределам. [17]
Вблизи точки Кюри, где разложение по степеням направляющих косинусов вектора М эквивалентно разложению по степеням его компонент, величины aiklm. [18]
Отсюда видно, что проекции единичного вектора на оси координат равны направляющим косинусам вектора. [19]
При этом cos a, cos 3, cos у называются направляющими косинусами вектора. Покажем, что между углами а, р, у существует определенная зависимость. [20]
Так как сила трения направлена в сторону, противоположную скорости точки, то направляющие косинусы векторов и с отличаются только знаком. [21]
Так как сила трения направлена в сторону, противоположную скорости точки, то направляющие косинусы векторов - F и v отличаются только знаком. [22]
Так как сила трения направлена в сторону, противоположную скорости точки, то направляющие косинусы векторов FTpH с отличаются только знаком. [23]
Косинусы углов, которые вектор составляет с положительными направлениями координатных осей, называются направляющими косинусами вектора. [24]
К, Кг - константы анизотропии, a cti, а2, аз - направляющие косинусы вектора намагниченности относительно осей, совпадающих с ребрами куба. [25]
Назовем возмущения линейными, если для них можно построить силовую функцию, линейно зависящую от направляющих косинусов вектора L с осями координат. К линейным возмущениям принадлежит основная часть аэродинамических возмущений ( обусловленная синусоидальной зависимостью момента сил от угла атаки), возмущения от собственного магнитного поля спутника с постоянным магнитным моментом /, а также влияние регрессии орбиты. Гравитационные возмущения являются нелинейными. [26]
Таким образом, направляющие косинусы волнового вектора, построенного в геометрическом пространстве, совпадают с направляющими косинусами вектора собственной частоты, построенного в пространстве частот. Этим установлено взаимное соответствие между множествами собственных частот и пространственных мод колебаний. [27]
Совокупность шести переменных - частоты, трех пространственных sKoopAHHaT и двух угловых переменных ( например, направляющих косинусов вектора со) - определяет некоторое шестимерное фазовое пространство. Каждый квант представляется точкой в этом пространстве. [28]
OSfjC будут - sin 8, cos 8 cos x, cos 8 sin х - Так как направляющие косинусы вектора го относительно осей О. [29]
Со, К, Кг - константы кристаллографической магнитной анизотропии, определяемые экспериментально; ось 0 2, аз - направляющие косинусы вектора намагниченности по отношению к ослм х, у, г, совпадающим с основными кристаллографическими направлениями кубической решетки. [30]