Cтраница 2
Соответствующая ему косинусоида построена на рис. 7.77, в пунктиром. [16]
Всякий отрезок косинусоиды ( рис. 284) тоже может быть по теореме Фурье разложен на бесчисленное множество неограниченных во времени идеальных косинусоид. [17]
Приравняв амплитуду основной косинусоиды к - / m, найден. [18]
Касательная к косинусоиде y cosx в точке ее пересечения с осью ординат. [19]
Очевидно, что косинусоида и синусоида могут рассматриваться как вещественная и мнимая часть годографа, описываемого фазором, а мгновенные значения косинусоидального и синусоидального сигналов равны соответственно вещественной и мнимой частям фазора. [20]
Для синусоиды и косинусоиды п-го порядка необходимо делить период данной кривой на 4 п частей. Нониус Р на линейке Е дает возможность производить это деление с большой точностью. [21]
Направление фронта волны косинусоиды получим из соотношения (3.5.19) для фазы. [22]
Для упрощения построения косинусоиду заменяют участками, очерченными по окружности, или прямыми линиями. [23]
Кривая подъемов по косинусоиде на рис. 351, в может быть сама положена в основу проектирования кулачка. Посмотрим, как ее построить непосредственно, не исходя из графика ускорений. [24]
Этому току 12к отвечает косинусоида, построенная на рис. 7.48, б пунктиром. Отрицательный максимум косинусоиды совпадает с моментом начала коммутации токов. [25]
Корреляционные функции синусоиды и косинусоиды одинаковы, поэтому на рис. 18.9 корреляционная функция не зависит от начальной фазы гармонического колебания. [26]
Для идеального фильтра огибающая косинусоиды имеет вид sin xJx, для колокольного фильтра - вид колокола, для одиночного резонансного контура огибающая стремится к нулю по экспоненте. Во всех случаях убывание функции корреляции происходит тем быстрее, чем шире полоса пропускания фильтра. Следовательно, время корреляции обратно пропорционально полосе фильтра. [27]
Широкое использование синусоид и косинусоид в качестве базисных функций связано с тем, что гармонические колебания при прохождении их через любую линейную систему сохраняют свою форму. При этом колебания на выходе системы могут отличаться от входных колебаний только по амплитуде и фазе. На этом основан частотный метод исследования динамических систем, о котором было рассказано раньше. [28]
Таким образом, наложение косинусоид должно дать действительную кривую распределения температуры, в том числе и начальное распределение температуры. [29]
Если построить графики N косинусоид с такими амплитудами и сложить их с графиком прямой линии а0, нетрудно заметить, что чем больше N, тем точнее суммарная кривая будет описывать последовательность прямоугольных импульсов. [30]