Коэффициент - присоединенная масса
Cтраница 2
Для целей данной задачи достаточно считать % () неубывающей функцией концентрации у, совпадающей при i - 0 с коэффициентом присоединенной массы одиночной частицы. Силой Бассэ, которая существенна в режиме Стокса и исчезает в автомодельном режиме, в целях упрощения задачи пренебрежем. [16]
Гуревич и И. С. Риман произвели расчеты этих величин в функциях от р и q и дали графики, на основании которых легко подсчитываются коэффициенты присоединенных масс для произвольного эллипсоида. [17]
Для целей данной задачи достаточно считать ij ( i / 0 неубывающей функцией концентрации ( р, совпадающей при 0 - 0 с коэффициентом присоединенной массы одиночной частицы. Силой Бассэ, которая существенна в режиме Стокса и исчезает в автомодельном режиме, в целях упрощения задачи пренебрежем. [18]
Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х 1 04 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х 1 0 1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно 10d3, скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 - 100 диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [19]
Для того чтобы определить лобовое сопротивление тела при движении в идеальной жидкости, необходимо знать, как мы видели, объем присоединенной массы этого тела ( или коэффициент присоединенной массы) для данного направления движения. [20]
Таким образом, несмотря на значительное количество работ, в которых обсуждался вопрос о силе, связанной в воздействием присоединенных масс, как структура записи выражения для этой силы, так и величина коэффициента присоединенной массы в дисперсном потоке остаются в значительной мере неопределенными. Окончательно ответить на вопрос о применимости той или иной модели можно будет только после решения ряда конкретных задач, в которых эта сила значительна, и сравнения полученных результатов с экспериментальными данными. [21]
Ьц - пульсационные скорости твердой частицы и газа; т и т0 - масса частицы и объема газа, занятого ею; v и pi - кинематическая вязкость и плотность газа; f и 2 - меделево сечение и плотность твердой частицы; и с - коэффициенты присоединенной массы и сопротивления среды; л0 - усредненная концентрация частиц; g и G - ускорение и вектор силы тяжести; L и / - длина линии тока среды и траектории частицы; и - относительная скорость частицы; Р - давление; t - время; Xi - - сумма проекций внешних сил на координату Xi Qi - проекция силы взаимодействия между частицей и газом. [22]
Здесь z - вертикальная координата, отсчитываемая от устья; г - время; х ( z, t) - боковое отклонение колонны; EJ - жесткость на изгиб; FB, FH - площадь поперечного сечения соответственно по внутреннему и наружному диаметрам; рв рн - давление соответственно внутри и снаружи колонны; и - скорость движения флюида; / Vz - вертикальная составляющая силы, действующей на нижний конец колонны; q - вес единицы длины колонны; рв, рн - плотность флюида соответственно внутри и снаружи колонны; д - ускорение свободного падения; х - коэффициент присоединенной массы единицы длины колонны; Сх - коэффициент лобового сопротивления единицы длины колонны при поперечном перемещении; при помощи коэффициентов х и С учитывается инерционное и вязкое сопротивление со стороны окружающей колонну среды. Третий член в (5.53) есть кориолисова сила инерции. [23]
При обтекании бесциркуляционным потоком нагрузки возникают и вследствие деформации крыла, причем каждому закону деформации будут соответствовать свои аэродинамические нагрузки. Поэтому здесь нецелесообразно вводить коэффициенты присоединенных масс, а проще непосредственно определять нагрузки при равных деформациях крыла. [24]
В работе [145] проведено экспериментальное определение зависимости коэффициента присоединенной массы шара, колеблющегося в жидкости с большой частотой ( Re 10s) в окружении неподвижной упорядоченной системы шаров. По данному уравнению значение коэффициента присоединенной массы в стесненном потоке при f 0 45 превышает значение этого коэффициента для одиночной частицы в 1 8 раза. Остается неясным, однако, в какой мере закрепленная решетка шаров может моделировать подвижную дисперсную систему. [25]
В работе [145] проведено экспериментальное определение зависимости коэффициента присоединенной массы шара, колеблющегося в жидкости с большой частотой ( Re 10s) в окружении неподвижной упорядоченной системы шаров. По данному уравнению значение коэффициента присоединенной массы в стесненном потоке при ( 0 0 45 превышает значение этого коэффициента для одиночной частицы в 1 8 раза. Остается неясным, однако, в какой мере закрепленная решетка шаров может моделировать подвижную дисперсную систему. [26]
Величина kM называется присоединенной массой, a ( M kM) - виртуальной массой. При известном k движение тела может рассматриваться как бы без учета присутствия окружающей жидкости, но с массой, увеличенной на присоединенную. Коэффициент присоединенной массы зависит от формы тела и характера движения тела в жидкости. В предположении о безвихревом ( потенциальном) обтекании он может быть получен теоретическим путем. [27]
 |
Коэффициент, применяемый для вычисления производных устойчивости с учетом интерференции. [28] |
Инерционные коэффициенты ЛпиЛ22 для различных комбинаций летательных аппаратов приведены в § 2.2. Инерционный коэффициент Л зз W ( P. Параметр ( Я 3з) го определяет коэффициент присоединенной массы изолированного оперения. [29]
Этот результат, по-видимому, надежен с погрешностью 10 %, хотя экспериментальные наблюдения требуют некоторых поправок. Например, если понятие присоединенной массы применимо к кавитацнонному движению ( см. гл. XI, п, 6), то лобовое сопротивление D должно изменяться с изменением ускорения а, согласно формуле D ma ( l ak), где m - масса снаряда, а - отношение плотности жидкости к плотности снаряда и k k ( Q) - коэффициент присоединенной массы, зависящей от формы снаряда [ 7, гл. [30]
Страницы: 1 2 3