Cтраница 2
На первый взгляд мы получили парадоксальный результат: требование к гладкости стенок волновода не зависит от того, на какое расстояние мы хотим передать излучение. Дело заключается в том, что мы рассматриваем асимптотический случай больших длин L, когда даже в отсутствие шероховатостей вклад в интенсивность выходящего излучения вносят лишь лучи, распространяющиеся под углами скольжения, меньшими предельного значения (4.65), которое, в свою очередь, уменьшается при увеличении длины волновода L. При уменьшении же углов скольжения влияние шероховатостей на коэффициент зеркального отражения в силу (4.44) падает. В результате оказывается, что уменьшение углов скольжения точно компенсирует увеличение длины волновода в смысле роста доли рассеянного на шероховатостях излучения. [16]
В результате двукратного отражения лучи возвращаются назад к излучателю-приемнику. Отражение определяется формулами (2.7) и (2.8), но умноженными на произведение коэффициентов зеркального отражения от двух поверхностей. [17]
Ткани, вследствие своей специфической структуры, обладают сложными распределениями отраженного света, не обладающими круговой симметрией. Сами волокна могут быть глянцевыми; однако ткацкий процесс уже приводит к характерным изменениям этого глянца; отделка ткани перед продажей, последующие стирка и глажение влияют на их глянец. Максимум кривой коэффициента отражения тканевых материалов, сделанных из глянцевых или блестящих волокон, в результате их переплетений почти никогда не совпадает с максимумом кривой коэффициентов направленного зеркального отражения. Даже фетр обладает не четко выраженным максимумом при углах немного больших угла зеркального отражения. Это понятно из положений закона Френеля. Такую поверхность можно мысленно представить себе как совокупность элементарных зеркал, углы наклона которых случайны. Число микрозеркал, ориентированных так, что они отражают падающий свет как при меньших, так и больших углах, чем угол зеркального отражения относительно поверхности ткани, примерно одинаково. Поэтому не остроконечный максимум наблюдается при углах, больших чем угол зеркального отражения. Эти же рассуждения относятся к почти матовым нетканым поверхностям, таким, как бумага для множительного аппарата и матовые пленки стеклоэмали или краски. [18]
Исчерпывающая проверка теории Казимира была сделана Берманом, Симоном и Зиманом [46] на алмазе. Однако нужно было вводить поправки на конечную длину образца. Средний свободный пробег, полученный из этих опытов, превосходил величину, вычисленную из размеров образцов; кроме того, теплопроводность менялась с внешними размерами. Это было интерпретировано как доказательство того, что рассеяние на внешних границах не полностью диффузное, а частично зеркальное. В этом случае для объяснения отклонения от закона Т А можно предположить, что коэффициент зеркального отражения увеличивается с уменьшением частоты. Такое предположение кажется правдоподобным. [19]
Исчерпывающая проверка теории Казимира была сделана Берманом, Симоном и Зиманом [46] на алмазе. Однако нужно было вводить поправки на конечную длину образца. Средний свободный пробег, полученный из этих опытов, превосходил величину, вычисленную из размеров образцов; кроме того, теплопроводность менялась с внешними размерами. Это было интерпретировано как доказательство того, что рассеяние на внешних границах не полностью диффузное, а частично зеркальное. В этом случае для объяснения отклонения от закона Т3 можно предположить, что коэффициент зеркального отражения увеличивается с уменьшением частоты. Такое предположение кажется правдоподобным. [20]