Cтраница 2
Согласно элементарной кинетической теории газов, все коэффициенты молекулярного переноса равны между собой ( aD v); это отражает тот факт, что в первом приближении диффузионный механизм переноса энергии видимого движения потока, внутренней энергии и массы один и тот же. В этом случае все коэффициенты переноса a, D, v вырождаются в один коэффициент диффузионного переноса. В реальных газах эти коэффициенты не равны, благодаря взаимодействию молекул между собой, а также в актах, соударения. [16]
Этот критерий представляет собою отношение между двумя коэффициентами молекулярного переноса. [17]
Таким образом, К и DM являются коэффициентами молекулярного переноса, обусловленного тепловым движением молекул. [18]
Этот критерий представляет собою отношение между двумя коэффициентами молекулярного переноса. [19]
Как явствует из сказанного выше о порядке величины коэффициентов молекулярного переноса, для газов значения критериев Прандтля и Шмидта близки к единице. [20]
По своей физической сущности Л и е, являясь аналогами коэффициентов молекулярного переноса ц и v, существенно отличаются от последних. [21]
По своей физической сущности А и е, являясь аналогами коэффициентов молекулярного переноса [ i и v, существенно отличаются от последних. [22]
Гиршфельдер, Берд и Спотц [125, 126] применили эту модель для вычисления коэффициентов молекулярного переноса газов и газовых смесей, при этом все расчетные величины были сведены в удобные для практического пользования таблицы. [23]
Следует отметить, что скалярная диссипация и диссипация энергии не зависят от коэффициентов молекулярного переноса и в ламинарном пограничном слое при большом числе Рейнольдса. Примером может служить течение в пограничном слое при нулевом градиенте давления или в слое смешения между двумя плоско параллельными потоками. В обоих случаях увеличение числа Рейнольдса приводит к уменьшению толщины пограничного слоя и соответствующему возрастанию градиентов скорости и концентрации. В результате, как это легко проверить из реше ния Блазиуса ( см., например, Шлихтинг [ I960 ]), величины в и достаются в точности неизменными. [24]
Ясно также, что особенности влияния состава на ит обусловлены различиями в коэффициентах молекулярного переноса. Результаты, полученные в § 6.3, позволяют найти коэффициент избытка воздуха, при котором ut максимально. Увеличение масштаба турбулентности обуславливает возрастание иТу что связано с усилением роли неустойчивости пламени и турбулизацией потока. Весьма нетривиальным оказывается влияние давления. Легко видеть, что величина U ( Lm) при увеличении давления сначала возрастает, а затем уменьшается. Такая зависимость обусловлена взаимодействием двух конкурирующих факторов. С одной стороны, с ростом давления увеличивается роль неустойчивости пламени ( I сг уменьшается), что приводит к увеличению его поверхности. С другой - с ростом давления уменьшается м, т.е. уменьшается удельная скорость переработки вещества на этой поверхности. Оценки показывают, что максимум достигается при весьма значительных давлениях. Так, например, при с 0 1, уЧО) - 373 К, в трубе диаметром 5 см для бензино-воздушной смеси максимальное значение U ( Lni) и, следовательно, uf достигается при давлении 0 6 МПа. Результаты опытов при столь больших давлениях неизвестны. Поэтому во всех экспериментах с увеличением давления скорость распространения пламени растет. [25]
В главе 6 построена качественная схема, в рамках которой учитывается влияние неустойчивости пламени и различий в коэффициентах молекулярного переноса на процесс горения однородной смеси. Получен ряд нетривиальных критериев, характеризующих распространение пламени. На основе теории локально однородной турбулентности дана оценка предельной теплонапряженности процесса горения и показано, что эта теплонапряжен-ность существенно ниже теплонапряженности в нормальном пламени, если интегральный масштаб турбулентности много больше, чем толщина нормального фронта пламени. [26]
В частности, ясно, что корреляция между пульсациями давления и дивергенцией скорости зависит от линейного масштаба системы, коэффициентов молекулярного переноса и скорости химических реакций. [27]
Можете ли Вы оценить значения конвективных аналогов критериев Рг, Ргд и Le, отличающихся тем, что вместо коэффициента молекулярного переноса в них войдут конвективные ( турбулентные) аналоги этих коэффициентов. [28]
Если пограничный слой турбулентный, то надо считать коэффициенты диффузии D, вязкости т ] и теплопроводности суммарными коэффициентами, состоящими из суммы коэффициентов молекулярного переноса и коэффициентов турбулентного переноса. [29]
Из этой модели также следует, что скорость турбулентного горения должна непосредственно зависеть от скорости ламинарного горения и через нее - от скорости химической реакции и коэффициентов молекулярного переноса - диффузии и температуропроводности. [30]