Cтраница 2
При больших значениях числа Рейнольдса и числа Фруда коэффициент расхода отверстия зависит только от числа Вебера. [16]
Это объясняется тем, что структура потока и величина коэффициента сжатия на участке от входа в отверстие до узкого сечения остается неизменной, независимо от величины давления даже при развитой кавитации. Таким образом, при истечении в воздух и под уровень коэффициент расхода отверстия в тонкой стенке остается постоянным в случае измерения давления на выходе в узком сечении. Это утверждение справедливо лишь при определенной длине отверстия, не превышающей 0 25 его диаметра. [17]
Более того, при этом цн становится функцией / Г, что лишает его однозначности и возможности быть характеризующим насадку параметром. Напротив, в работе [4] коэффициент расхода определяется через полный напор, с добавлением к измеренному перепаду давления скоростного напора перед отверстием или насадкой. Расхождение в рекомендуемых различными авторами величинах коэффициента расхода отверстий и насадок [8, 13, 83,100, 151, 153] во многом объясняется именно тем, что в понятие коэффициент расхода насадки различные исследователи вкладывают разный смысл. [18]
Говоря о недостатках формулы ( 115), В. Е. Сенекал отмечает, что получению оптимальной конструкции распределителя из теоретического рассмотрения серьезно препятствуют три принципиальных фактора. Во-первых, действительное изменение профиля скорости у каждого отверстия не рассматривается. Во-вторых, передача количества движения от отводимой жидкости к остающейся в трубе предполагается совершенной, что неверно. В-третьих, обычно практически предполагают коэффициент расхода отверстия равным 0 63, что является слабейшим пунктом в расчете. [19]