Коэффициент - волновое сопротивление
Cтраница 1
Коэффициент волнового сопротивления зависит от формы профиля и имеет наименьшее значение для пластинки. [1]
Коэффициент волнового сопротивления ст по сравнению с коэффициентом подъемной силы су представляет малую величину второго порядка. [2]
Коэффициент волнового сопротивления пластинки пропорционален квадрату угла атаки. [3]
Коэффициент волнового сопротивления острого конуса с увеличением числа Мте полета уменьшается. [4]
Определим коэффициенты волнового сопротивления, преобразуя (10.47) с учетом вида головной части. [5]
Распределение коэффициента волнового сопротивления С & сечения приведено на фиг. [6]
Вычислим теперь коэффициент волнового сопротивления. [8]
Теперь определим коэффициент волнового сопротивления, используя формулы (8.9), (8.10), причем коэффициент давления в (8.9) заменяется выражениями (8.21) и (8.22) соответственно для двух областей крыла. [9]
 |
Круглый конус в сверхзвуковом потоке.| Скачок уплотнения перед затупленным конусом. [10] |
Как изменяется коэффициент волнового сопротивления схъ острого конуса в зависимости от числа MU полета, если угол атаки а О. [11]
С / - коэффициент волнового сопротивления, соответствующий калорически совершенному газу и для фиксированного тела зависящий от числа Маха и показателя адиабаты. [12]
С / - коэффициент волнового сопротивления, соответствующий калоричоски совершенному газу п для фиксированного тела зависящий от числа Маха и показателя адиабаты. [13]
В таблице даны коэффициенты волнового сопротивления CXL, CXN и CXD тел с торцом, профилирование которых осуществлялось в рамках линейной и ньютоновской моделей, соответственно, и упоминавшегося выше симметричного относительно х 0.5 псевдооптимального тела. Для Сх дано два значения: найденное численным интегрированием уравнений Эйлера, которое назовем точным, и ( в скобках) - определенное по формулам ньютоновской модели для CXN и линейной - для CXL и CXD - При Р / РОО 0 ньютоновские О О не строились. В двух последних строках приведены у /, оптимальные для линейной и ньютоновской моделей. При рассмотренных Р / РОО они слабо зависят от величины донного давления, увеличиваясь с его ростом. Последнее естественно, так как poo / ( pooV) - V ( oo) и ПРИ о - сю стремится к нулю, а вклад в Сх торца при Р / РОО порядка единицы много меньше вклада наветренного участка. [14]
Здесь CD, есть коэффициент волнового сопротивления крыла бесконечного размаха того же сечения, а - удлинение. [15]
Страницы: 1 2 3