Коэффициент - теплопроводность - стенка
Cтраница 4
При сравнении переноса тепла через многослойную стенку и стенку из однородного материала удобно ввести в рассмотрение эквивалентный коэффициент теплопроводности Яэкв многослойной стенки. Он равен коэффициенту теплопроводности однородной стенки, толщина которой Д равна. [46]
Время испарения жидкого кислорода обратно пропорционально поверхности теплопередачи и коэф Ьициенту теплоотдачи от окружающего воздуха к жидкому кислороду. Последний в основном определяется коэффициентом теплопроводности стенки сосуда с жидким кислородом. В связи с этим для хранения жидкого кислорода применяются емкости с двойными стенками. Между стенками со щается термоизоляция из малотеплопроводного материала или создается разрежение. На практике установлено, что хорошим теплоизоляционны t материалом является рыхлый порошок углекислого магния, силикагаль. В качестве теплоизоляции применяется также шлаковая и стеклян тя вата. [47]
 |
Схема производства жидкого кислорода посредством холодильного цикл. ] низкого давления с турбодетандером. [48] |
Время испарения жидкого кислорода обратно пропорционально поверхности теплопередачи и коэффициенту теплоотдачи от окружающего воздуха к жидкому кислороду. Последний в основном определяется коэффициентом теплопроводности стенки сосуда с жидким кислородом. [49]
При этом предполагается, что охлаждается только цилиндр корпуса. Коэффициент теплопередачи системы складывается из коэффициента теплоотдачи охлаждающей воды к корпусу, коэффициента теплопроводности стенки корпуса и коэффициента теплоотдачи от перерабатываемого материала к стенке цилиндра. Последний можно определи только эмпирически, так что и коэффициент теплопередачи всей системы может быть определен только экспериментальным путем. Поскольку три последних фактора зависят в основном от геометрических параметров шнека, достигаемое значение К даже в одинаковых технологических процессах может быть различным в зависимости от конструкции рабочих органов пластикатора. [50]
Изложенная теория теплообменников основана на идеализированном предположении об отсутствии теплопроводности в продольном направлении ( параллельно движению потока) как в элементах конструкции, так и в жидкости. Жидкости ( за исключением металлов) обычно имеют низкие коэффициенты теплопроводности, но коэффициент теплопроводности стенки может быть очень высоким. В связи с этим в последующем изложении рассматривается только влияние теплопроводности стенки. [51]
Пользуясь законом теплопроводности Фурье, можно решить ряд задач стационарной и квазистационарной теплопроводности, которые имеют важное практическое значение. Наиболее простой задачей является распространение тепла в однородной плоской стенке толщиной 6, когда коэффициент теплопроводности стенки Я, считается постоянным. В таких условиях можно пренебречь потоками тепла через торцовые поверхности и считать, что на достаточном удалении от краев тепловой поток направлен к стенке строго по нормали. При этом любая плоскость, параллельная поверхности стенки, будет представлять собой изотермическую поверхность, а температура стенки будет изменяться только в направлении нормали к поверхности. [52]
В изложенном виде теория без каких-либо оговорок применима к одному из предельных случаев, в котором температура распределена по сосуду равномерно, градиент температуры сосредоточен на стенке и теплоотдача определяется коэффициентом теплопроводности стенки и ее толщиной. [53]
Тепловой поток направлен через шаровую стенку, причем источник тепла находится внутри шара. Температура изменяется только по направлению радиуса. Изотермические поверхности представляют собой концентрические шаровые поверхности. Температура внутренней поверхности tCT, наружной tcr; коэффициент теплопроводности стенки А, - величина постоянная. [54]
Практический интерес представляет работа магниторезистора в зазоре магнитной системы в начальный период и при стационарном режиме. В простейшем случае можно предположить, что мощность, выделяемая магниторезистором, нагревает сам преобразователь и полюсные наконечники. Полупроводниковая пластина внутри имеет равномерно распределенные источники тепла, мощность которых равна q - a. Коэффициент теплопроводности стенки постоянен и равен К. Выделившееся тепло через боковые поверхности стенки передается в окружающую среду. [55]
Однако в данном случае принимаются во внимание только средние значения процессов. Из этих работ видно, что ядро потока теплоносителя изменяет свое движение под влиянием сил подобно твердому телу. Однако непосредственно у стенки трубы, где имеется ламинарный пограничный слой, и между этим слоем и ядром потока существует переходная область, где в противоположность стационарному потоку скорость может быть больше, чем в ядре. При периодически изменяющихся расходах потока ламинарный пограничный слой можно рассматривать как находящийся в квазистационарном движении. Из этих результатов следует, что вязкость жидкости и поведение потока пограничного слоя, влияющего на коэффициент теплопередачи, изменяются с известным временным запаздыванием при сильных отклонениях потока, протекающего через трубу. Если бы постоянные времени этого процесса были известны, то можно было бы определить, какая из указанных выше идей фактически дает лучшее приближение. Но очень трудно указать коэффициенты теплопередачи как функции времени для любых скоростей потока, изменяющихся во времени, тем более что процессы пограничного слоя подвержены нелинейному влиянию. При дальнейшем обобщении динамики теплообменников учитывают накопление тепла в стенках труб. При этом предполагается, что коэффициент теплопроводности стенок труб по направлению, перпендикулярному потоку обоих теплоносителей, очень велик, а вдоль потока равен нулю. Вместо уравнений ( 1) и ( 2) или ( 4) и ( 5) получают систему из четырех уравнений в частных производных. Из данных уравнений с помощью описанных выше методов получим передаточные функции. Эти передаточные функции выводятся так же, как передаточная функция дг ( s) по уравнению ( 6), однако несколько более сложным образом. [56]
Страницы: 1 2 3 4