Коэффициент - теплопроводность - тело
Cтраница 2
Тепловой баланс на границе среды с поверхностью твердого тела позволяет получить число Старка Stao7 3 / / Ac, где Т, I - характерные температура и линейный размер; Я0 - коэффициент теплопроводности тела. [16]
Тепловой баланс на границе среды с поверхностью твердого тела позволяет получить число Старка: St a l / K, где Т, I - характерные температура и линейный размер; Хс - коэффициент теплопроводности тела. [17]
Совершенно очевидно, что решение этих уравнений связано со значительными трудностями), и поэтому на практике принимают различные упрощающие предположения. Обычно полагают, что коэффициент теплопроводности тела в направлении течения жидкости равен нулю и конечен [12] или бесконечен в перпендикулярном ему направлении. [18]
К нему должны быть присоединены уравнения движения ( 53 3) самой жидкости и, строго говоря, еще и уравнение теплопроводности внутри твердого тела. В обоих этих предельных случаях коэффициент теплопроводности тела не входит явно в решение задачи; ниже мы будем предполагать, что имеем дело с одним из них. В уравнения ( 55 1) и ( 53 3) входят постоянные параметры X, v и Ср и, кроме того, в их решение войдут размеры тела / и скорость U набегающего потока. Разность же температур TI - TQ не является теперь произвольным параметром, а должна сама быть определена в результате решения уравнений. [19]
К нему должны быть присоединены уравнения движения ( 53 3) самой жидкости и, строго говоря, еще и уравнение теплопроводности внутри твердого тела. В обоих этих предельных случаях коэффициент теплопроводности тела не входит явно в решение задачи; ниже мы будем предполагать, что имеем дело с одним из них. В уравнения ( 55 1) и ( 53 3) входят постоянные параметры X, v и Ср и, кроме того, в их решение войдут размеры тела / и скорость U набегающего потока. Разность же температур TI - Тй не является теперь произвольным параметром, а должна сама быть определена в результате решения уравнений. [20]
К нему должны быть присоединены уравнения движения ( 53 3) самой жидкости и, строго говоря, еще и уравнение теплопроводности внутри твердого тела. В обоих этих предельных случаях коэффициент теплопроводности тела не входит явно в решение задачи; ниже мы будем предполагать, что имеем дело с одним из них. Разность же температур Т - Г0 не является теперь произвольным параметром, а должна сама быть определена в результате решения уравнений. [21]
Выявим закон изменения температуры в теле сначала для наиболее простого случая, когда внутренним тепловым сопротивлением тела по сравнению с внешним сопротивлением можно пренебречь, и потому в каждый момент времени температуру всего тела можно считать одинаковой. Равномерность температурного поля увеличивается с ростом коэффициента теплопроводности тела и с уменьшением коэффициента его теплообмена с окружающей средой. [22]
 |
График для определения температуры в центре изделия. [23] |
Безразмерная температура отложена на ординатах этих графиков, а на оси абсцисс - критерий Био. Для его вычисления надо знать коэффициент теплообмена ал к вт / м2 град между потоком газов и нагреваемым или охлаждаемым телом, размер тела по направлению данной оси координат JRX и коэффициент теплопроводности тела при средней температуре и влажности. Обычно все эти параметры бывают известны. [24]
 |
Распределение температуры в полуограниченном теле. [25] |
Предварительные сведения о температурном поле ротора получены на модели единичной ступени. В дальнейшем [89] была подтверждена правомерность такого подхода к исследованию температурного поля ротора и корпуса, а также показано, что с достаточной точностью в пределах одной ступени температура периферийной части бочки ротора может быть определена на упрощенной модели полуограниченного тела с равномерно распределенными соответственно шагу лопаток каналами охлаждающего пара. Заглубление каналов при этом должно соответствовать расстоянию от корневого сечения рабочих лопаток до оси каналов, а коэффициент теплопроводности тела должен быть равным коэффициенту теплопроводности материала лопатки. [26]
Рассмотрим в R3 с декартовой системой координат XYZ твердое тело V. Тогда производные их, иу, uz характеризуют скорость изменения температуры в момент времени t в направлении осей X, Y и Z соответственно. Известно, что теплота переходит из более нагретых мест в менее нагретые. Обозначим а коэффициент теплопроводности тела, а с - его удельную теплоемкость. [27]
Страницы: 1 2