Cтраница 3
В неоднородной изотропной среде эффект Томсона описывается также формулой (1.55), однако в ней коэффициент Томсона является переменной величиной, зависящей от координаты. Такой эффект Томсона носит название объемно-градиентного. Он был подробно исследован в работе [9], где было показано, что объемно-градиентный эффект Томсона в полупроводниках пропорционален кубу плотности тока, если градиент температуры создается за счет неравномерного нагрева образца протекающим током. [31]
Эффект Томсона относится непосредственно к одному однородному проводнику, а соотношения Кельвина позволяют по температурной зависимости коэффициента Томсона рассчитать остальные термоэлектрические параметры материала проводника, поэтому наиболее целесообразным представляется измерение именно коэффициентов Томсона. Однако эта задача, особенно в области очень низких температур, является сложной. [32]
Важно отметить, что в упомянутых выше работах при выводе исходных формул считались постоянными все характеристики материалов пары: коэффициенты теплопроводности, коэффициенты Томсона и удельное сопротивление ветвей ее. Это лишало авторов возможности не только обосновать полученные результаты в случае произвольной температурной зависимости k ( Т), р ( Т) и т ( Т), но и указать, какие именно эффективные значения этих величин должны быть выбраны для подстановки в соответствующие формулы. [33]
Эффект Томсона относится непосредственно к одному однородному проводнику, а соотношения Кельвина позволяют по температурной зависимости коэффициента Томсона рассчитать остальные термоэлектрические параметры материала проводника, поэтому наиболее целесообразным представляется измерение именно коэффициентов Томсона. Однако эта задача, особенно в области очень низких температур, является сложной. [34]
Этот член учитывает направление тока и обращается в нуль, если для нагревания проволоки пользуются переменным током. Коэффициент Томсона зависит от температуры и может иметь любой знак. [35]
Величина а называется коэффициентом Томсона. Коэффициент Томсона ст считается положительным, если ток в проводнике течет от Т к Т2 ( TiT2), и при этом происходит выделение теплоты. [36]
В [3] приводится коэффициент Томсона вольфрама и молибдена, только начиная с 300 К. [37]
Таким образом, в неравномерно нагретом проводнике помимо джоулева тепла выделяется ( или поглощается) еще добавочное тепло, пропорциональное плотности тока и градиенту температуры. Этот эффект называется эффектом Томсона, а величина мт - коэффициентом Томсона. Коэффициент JIT пропорционален температуре. [38]
Эсим и объясняется в первом приближении явление Томсона. Для более точного описания явления следует учесть также, что в первом случае электроны тормозятся, а во втором ускоряются полем термоэлектродвижущей силы, что изменяет значение коэффициента Томсона, а в некоторых случаях приводит даже к перемене его знака. [39]
Физический смысл явления Томсона заключается в следующем. Для более точного описания явления необходимо учесть тот факт, что в первом случае электроны тормозятся, а во втором - ускоряются полем ТЭДС. Это изменяет значение коэффициента Томсона, а в некоторых случаях приводит к перемене его знака. [40]