Коэффициент - увлечение
Cтраница 3
При рассмотрении вопроса о взаимодействии мирового эфира с движущимися телами можно допустить, что: 1) эфир полностью увлекается движущимися телами, например Землей, подобно тому как тело при своем движении увлекает прилежащие к его поверхности слои газа; 2) эфир частично увлекается движущимися телами, приобретая скорость аи, где v - скорость тела относительно абсолютной системы отсчета; а - коэффициент увлечения, меньший единицы; 3) эфир совершенно не увлекается движущимися телами. [31]
Расчеты, проведенные на электронно-вычислительной машине, показали [97], что локальный коэффициент увлечения частиц р v4 / vr зависит от параметров частицы, скорости потока и размеров сопла. Коэффициент увлечения возрастает с уменьшением размеров и плотности частицы, скорости потока и с увеличением длины канала сопла. Однако для достижения таких скоростей требуется сопло очень большой длины, что усложняет конструкцию пылемера и увеличивает потребляемую мощность воздуходувки. Более целесообразно использовать сопло малой длины и заранее учесть зависимость рмакс от диаметра и плотности частицы. Так, для сопла длиной 20 и 50 мм зависи-мост ь 1 / Рмакс от диаметра частицы может быть аппроксимирована прямой. [32]
 |
Определение гидравлического впадающим с поперечным сопротивления насоса сечением каналов винта. [33] |
Этот коэффициент совпадает с соответствующим коэффициентом для вихревых насосов. Для лабиринтных и вихревых насосов коэффициент увлечения пропорционален расходу насоса и равен единице при скорости движения жидкости, равной скорости нарезки лабиринтного насоса или лопатки вихревого насоса. Коэффициент увлечения показывает, насколько скорость жидкости близка к скорости стенки. Поскольку силы, приложенные к объему жидкости и стенке, равны, то мощность, затрачиваемая на движение жидкости, пропорциональна скорости движения стенки, а мощность, приобретаемая жидкостью, пропорциональна скорости движения жидкости, которая в пределе может стать равной скорости движения стенки. Таким образом, коэффициент увлечения жидкости даже теоретически не может быть равен единице, а, следовательно, общий КПД лабиринтного или вихревого насоса всегда значительно меньше единицы. [34]
Это известная формула Френеля, экспериментально проверенная Фи-зо. Множитель 1 - 1 / л2 называют френелевским коэффициентом увлечения. [35]
Результаты испытания одного из лабиринтных насосов с указанными устройствами представлены на фиг. Здесь же изображены теоретические значения напора насоса Нт и коэффициента увлечения ц т Из графика фиг. [36]
При этом напор и мощность NT увеличились примерно в 2 5 раза, а КПД Tjr на несколько процентов. Сравнительно небольшое изменение КПД подтверждает ранее полученные результаты об определяющем влиянии коэффициента увлечения жидкости % на КПД, поскольку он не зависит непосредственно от абсолютной величины напора. [37]
Френель получил этот результат, предположив, что свет при прохождении через эфир вызывает в нем упругие колебания. По его мнению, наличие множителя ( 1 - 1 / я2), известного сейчас как коэффициент увлечения Френеля, отражает тот факт, что свет не может приобрести полную дополнительную скорость v из-за того, что он частично задерживается находящимся в трубке эфиром. [38]
Эффекты увлечения являются, по-видимому, следствием внутрен - inx связей между обобщенными координатами. Качественная оценка таких связей по каждой паре обобщенных координат видов т и s, может быть проведена с помощью коэффициентов увлечения Lms и Lsm. Судя по ним, эти связи для различных пар обобщенных координат далеко неодинаковы. [39]
Эффекты увлечения являются, по-видимому, следствием внутренних связей между обобщенными координатами. Качественная оценка таких связей по каждой паре обобщенных координат видов т и s, может быть проведена с помощью коэффициентов увлечения Lms и Lsni. Судя по ним, эти связи для различных пар обобщенных координат далеко неодинаковы. В одних случаях они являются прочными ( жесткими), порождая эффекты взаимного увлечения ( Lms ф О и LSm ф 0), в других случаях. [40]
Этот коэффициент совпадает с соответствующим коэффициентом для вихревых насосов. Для лабиринтных и вихревых насосов коэффициент увлечения пропорционален расходу насоса и равен единице при скорости движения жидкости, равной скорости нарезки лабиринтного насоса или лопатки вихревого насоса. Коэффициент увлечения показывает, насколько скорость жидкости близка к скорости стенки. Поскольку силы, приложенные к объему жидкости и стенке, равны, то мощность, затрачиваемая на движение жидкости, пропорциональна скорости движения стенки, а мощность, приобретаемая жидкостью, пропорциональна скорости движения жидкости, которая в пределе может стать равной скорости движения стенки. Таким образом, коэффициент увлечения жидкости даже теоретически не может быть равен единице, а, следовательно, общий КПД лабиринтного или вихревого насоса всегда значительно меньше единицы. [41]
Действительно, здесь они выступают в качестве неких коэффициентов увлечения теплоты частицами компонентов при изотермическом переносе последних. Разумеется, явление это не имеет ничего общего с реально существующими эффектами увлечения одних обобщенных координат другими, обусловленными сложной природой частиц компонентов, одновременно являющихся носителями массы, электрического заряда, энтропии и других специфических признаков. Тем не менее, функциональная роль величин Q в соотношении (5.10.9) та же, что и у коэффициентов увлечения Lms ( см. разд. [42]
Этот коэффициент совпадает с соответствующим коэффициентом для вихревых насосов. Для лабиринтных и вихревых насосов коэффициент увлечения пропорционален расходу насоса и равен единице при скорости движения жидкости, равной скорости нарезки лабиринтного насоса или лопатки вихревого насоса. Коэффициент увлечения показывает, насколько скорость жидкости близка к скорости стенки. Поскольку силы, приложенные к объему жидкости и стенке, равны, то мощность, затрачиваемая на движение жидкости, пропорциональна скорости движения стенки, а мощность, приобретаемая жидкостью, пропорциональна скорости движения жидкости, которая в пределе может стать равной скорости движения стенки. Таким образом, коэффициент увлечения жидкости даже теоретически не может быть равен единице, а, следовательно, общий КПД лабиринтного или вихревого насоса всегда значительно меньше единицы. [43]
Для этого необходимо использовать определенную теорию увлечения. Теория увлечения, предложенная Стоксом, способна объяснить аберрацию только с помощью едва ли приемлемых предположений относительно движения эфира. Теория Френеля дает закон отражения световых волн от поверхностей движущихся тел, из которого точно следует формула аберрации. Свойства вещества, образующего тело, сквозь которое проходит свет, не влияют на результат, хотя величины коэффициента увлечения различны для каждого вещества. Для прямой проверки этого обстоятельства Эйри ( 1871 г.) наполнил трубку телескопа водой и обнаружил, что аберрация сохраняет свою нормальную величину. Аберрация, разумеется, перестает быть эффектом первого порядка, если световая волна и наблюдатель не находятся в движении относительно друг друга. Из этого также следует, что при всех оптических экспериментах с земными источниками света отсутствует какое-либо отклонение светового луча, обусловленное эфирным ветром. Теория Френеля дает объяснение этим фактам, согласующееся с экспериментом. Здесь необходимо войти в некоторые детали. [44]
Герцем, что эфир полностью увлекается средой. Тогда отрицательный результат опыта Майкельсона и его аналогов получается автоматически. Однако гипотеза Герца противоречит законам распространения света в движущихся средах. Скорость света в неподвижной среде с коэффициентом преломления п равна cln. Френель 8 предсказывал, что скорость света в движущейся среде должна быть равна cln - f - ( I - 1 / а), где ( 1 - 1 / тг2) - так называемый коэффициент увлечения Френеля. [45]
Страницы: 1 2 3 4