Коэффициент - газовое усиление
Cтраница 3
Для создания во всем измерительном объеме осесимметричного электрического поля ( что приводит к независимости коэффициента газового усиления от места ионизации) поверхность счетчика и его торцевые пластины покрывали слоем полупроводника ( фиг. Тогда кривая дискриминации характеризуется меньшим градиентом в области нулевого порога, что практически обеспечивает достаточно точное построение этой кривой. Такие торцевые пластины были изготовлены для нас фирмой Корнинг гласе компани ( Нью-Йорк); они представляли собой стеклянные пластины с напыленным полупроводниковым слоем. Контактными электродами этих пластин служили два кольца из серебра, нанесенного методом осаждения на стекло, причем внутренний диаметр внешнего кольца равнялся 95 мм, а наружный диаметр внутреннего кольца - 12 мм. [31]
Таким образом, и в этом случае, измерив силу ионизационного тока i и зная коэффициент газового усиления k, можно определить число образованных пар ионйв, а значит, и мощность дозы излучения. [32]
 |
Зависимость коэффициента.| Схема цилиндрического счетчика. [33] |
В ироиорциональной области кривой, характеризующей работу счетчиков ( рис. 21 - 9), коэффициент газового усиления зависит от напряжения, что усложняет эксплуатацию пропорциональных счетчиков, вызывая необходимость пользоваться хорошо регулируемыми источниками тока, обеспечивающими постоянное напряжение. [34]
Отношение тока в допустимом рабочем режиме / раб к току насыщения / нас ( рис. 14.7) называется коэффициентом газового усиления. [35]
 |
Габаритные чертежи, условные обозначения и цоколевка вакуумных фотоэлементов.| Типовые характеристики газонаполненного фотоэлемента. [36] |
Газонаполненные фотоэлементы в основном характеризуются тени же параметрами, что и вакуумные, и, кроме того, коэффициентом газового усиления Кт, которым определяется степень увеличения фототока в результате ионизации газа: / СГ / Ф / Л, где / ф и / - фототоки при наличии и отсутствии ионизации. [37]
Недостатком ионных фотоэлементов является нелинейность их передаточной характеристики, обусловленная тем, что с увеличением анодного тока интенсивность ионизации газа возрастает и коэффициент газового усиления повышается. [38]
Увеличение ионизационного тока с использованием несамостоятельного разряда называется газовым усилением, а число k, равное отношению числа ионов, образовавшихся в результате газового усиления, к числу ионов, образованных ионизирующей частицей, называется коэффициентом газового усиления. [39]
Если для газовой смеси использовать данные, полученные Росси и Штаубом [304 ] и вычислить при помощи теории Розе-Корфа [303] напряжение, требуемое для того, чтобы с нашим счетчиком ( внутренний диаметр цилиндра 9 54 см, диаметр центрального электрода - 0 02 см) достигнуть коэффициента газового усиления 50, то оно оказывается равным 2620 в. Экспериментально измеренное напряжение, как мы видим, равно 2560 в. Эти величины хорошо согласуются между собой, в особенности если учесть некоторую неточность в определении начала процесса газового усиления. [40]
С возрастанием приложенного напряжения эта пропорциональность постепенно нарушается и в конце III участка величина импульсов становится - независимой от величины первоначальной ионизации. Коэффициент газового усиления становится зависимым от Ме. Эта область называется областью ограниченной пропорциональности. [41]
Последний поддерживается в счетчике Гейгера - Мюллера следующими двумя процессами: 1) молекулы, возбужденные соударениями, освобождаются от избыточной энергии, испуская фотоны ультрафиолетового излучения, и переходят в нормальное состояние; фотоны поглощаются практически по всей поверхности катода и благодаря фотоэффекту вырывают из него электроны, которые в свою очередь создают за счет ударной ионизации новые лавины ионов уже во всем межэлектродном пространстве счетчика; 2) положительные ионы при таких высоких напряжениях приобретают настолько большую кинетическую энергию, что выбивают из катода свободные электроны. Коэффициент газового усиления L в счетчиках Гейгера - Мюллера достигает 108 - 109, увеличиваясь с повышением напряжения питания электродов. [42]
Так как 4л - р-счетчик работает в режиме совпадений со сцинтил-ляционным у-спектрометром, необходимо оценить время запаздывания импульса на выходе счетчика относительно прохождения через счетичик р-частицы. Если коэффициент газового усиления в счетчике велик, то импульс на выходе счетчика будет почти полностью обусловлен движением положительных ионов, занимающих в начальный момент узкую область около центрального электрода. Сигнал на выходе пропорционального счетчика достигает половины своей максимальной величины за время, примерно равное 10 - 2 - 10 - 3 времени собирания всех положительных ионов. При работе в режиме совпадений необходимо уменьшить время нарастания сигнала. Это может быть достигнуто при использовании лишь узкого участка переднего фронта нарастания импульса. [43]
Увеличение тока вторичной ионизацией характеризуется так называемым коэффициентом газового усиления. С увеличением напряжения коэффициент газового усиления возрастает. Наконец, при некотором напряжении происходит пробой промежутка между электродами, возникает самостоятельный непрерывный разряд. [44]
Область 11 соответствует режиму линейного нарастания потока носителей, приходящих к электродам в 1 сек. Здесь коэффициент ионизационного умножения носителей ( коэффициент газового усиления) зависит только от скорости первичных электронов, участвующих в актах ударной ионизации. В области / / / к процессам ударной ионизации добавляются еще процессы взаимодействия фотонов и ионов с катодом, что увеличивает общий поток носителей к электродам и тем самым среднее значение коэффициента газового усиления М, вычисляемого по отношению числа пар зарядов, создающих ток, к числу первичных электронов, созданных радиоактивными частицами либо квантами. [45]
Страницы: 1 2 3 4